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Update 12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/30.cylindrical-current-distributions/10.rectilinear-current/10.ampere-integral/20.overview/cheatsheet.fr.md

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@@ -301,18 +301,17 @@ $`\displaystyle\quad\quad=-\rho_M\,B_{\varphi}(\rho_M)\,\oint_{\varphi=0}^{\varp
 
 #### Quelle expression simple du théorème d'Ampère obtient-on alors ?
 
-* En replaçant chacun des deux membres du théorème d'Ampère   
+* En replaçant chacun des deux membres du **théorème d'Ampère**      
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-**$`\mathbf{\oint_{\Gamma_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=\mu_0\,\oiint_{S_A}\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}}`$**   
+**$`\displaystyle\mathbf{\oint_{\Gamma_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=\mu_0\,\oiint_{S_A}\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}}`$**   
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 par leur expression obtenue pour cette distribution particulière de courant, et quelques soient les orientations choisies pour $`\Gamma_A`$ et $`S_A`$ du moment qu'elles sont reliées par la règle d'orientation de la main droite, *nous obtenons*   
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-*$`\mathbf{
-   2\pi\,\rho_M\;B_{\varphi}(\rho_M) = \mu_0\,\int_{\rho=0}^{\rho_M}\int_{\varphi=0}^{2\pi} j_z(\rho)\,d\varphi\,d\rho}`$*   
+*$`\displaystyle\mathbf{2\pi\,\rho_M\;B_{\varphi}(\rho_M) = \mu_0\,\int_{\rho=0}^{\rho_M}\int_{\varphi=0}^{2\pi} j_z(\rho)\,d\varphi\,d\rho}`$*   
 <br>
 ou si la section droite du fil conducteur rectiligne infini est négligée   
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-*$`\mathbf{2\pi\,\rho_M\;B_{\varphi}(\rho_M) = \mu_0\,\overline{I}`$*   
+*$`\mathbf{2\pi\,\rho_M\;B_{\varphi}(\rho_M) = \mu_0\,\overline{I}}`$*   
 <br>
 avec $`\overline{I}`$ l'intensité du courant, en valeur algébrique, qui parcourt le fil,   
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