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@@ -53,18 +53,21 @@ $`\Delta \overrightarrow{B}-\mu_0\epsilon_0\;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{B
 Dans un milieu matériel caractérisé par des champs non nuls de densité volumique de charge
 $`\dens(\overrightarrow{r},t)`$ et de vecteur densité volumique de courant $`\overrightarrow{j}(\overrightarrow{r},t)`$ 
 se produit une interaction réciproque permanente entre le champ électromagnétique 
-$`\big(\overrightarrow{E}(\overrightarrow{r},t)\,,\overrightarrow{E}(\overrightarrow{r},t)\big)`$
+$`\big(\overrightarrow{E}(\overrightarrow{r},t)\,,\overrightarrow{B}(\overrightarrow{r},t)\big)`$
 et ces charges et courants. Ces équations de propagation du champ électromagnétique dans la matière n'ont pas la
 simple forme de l'équation de d'Alembert, et leur étude plus complexe fait l'objet d'un
 chapitre spécifique.
 
 Dans le vide la situation est beaucoup plus simple. En effet le vide peut être considéré comme un milieu
 homogène et isotrope caractérisé par $`\dens(\overrightarrow{r},t)=0`$ et 
-$`\overrightarrow{j}(\overrightarrow{r},t)=\overrightarrow{0}`$ 
-
-
+$`\overrightarrow{j}(\overrightarrow{r},t)=\overrightarrow{0}`$. Dans ce cas les équations de propagation
+du champ électromagnétique prennent la forme simple de l'équation de d'Alembert vectorielle :
 
+$`\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = 
+\overrightarrow{0}`$
 
+$`\Delta \overrightarrow{B}-\mu_0\epsilon_0\;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{B}}
+{\partial t^2}=\overrightarrow{0}`$
 
 
 #### Propagation du champ électromagnétique dans le vide