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@@ -733,7 +733,7 @@ figure à faire
   la *somme intégrale des $`\overrightarrow{dE}_{P\rightarrow M,z}`$* (principe de superposition appliqué 
   au champ électrique)sur *tous les point $`P`$ de la spire*   
   <br>
-  **$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{E}_M = \int_{P\in\mathcal{C}} \overrightarrow{dE}_{P\rightarrow M,z}}}`$**
+  **$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{E}_M = \int_{P\in\mathcal{D}} \overrightarrow{dE}_{P\rightarrow M,z}}}`$**
 
 *  *Tous les $`\overrightarrow{dE}_{P\rightarrow M,z}`$* ayant la *même orientation selon $`\overrightarrow{e_z}`$*, 
    la calcul intégrale se simplifie :   
@@ -742,7 +742,7 @@ figure à faire
   <br>
   avec    
   <br>
-  *$`\boldsymbol{\mathbf{\displaystyle E_M=\int_{P\in\mathcal{C}} dE_{P\rightarrow M,z}}}`$*
+  *$`\boldsymbol{\mathbf{\displaystyle E_M=\int_{P\in\mathcal{D}} dE_{P\rightarrow M,z}}}`$*
    
 *  L'ensemble des points $`P`$ constituant le disque, de coordonnées  $`P=(\rho_M,\,\varphi_M,\,0)`$, s'obtient 
    en faisant varier 
@@ -752,21 +752,22 @@ figure à faire
    $`d\varphi`$ et $`d\rho`$ varient indépendamment l'une de l'autre.
 
 * Pour conduire la plus difficile des intégrations, celle relative à la variable $`\rho`$,
-  réécrivons le champ élémentaire en faisant disparaître le dénominateur pour l'exprimer au numérateur :   
+  préparons l'expression du champ élémentaire en faisant disparaître le dénominateur pour le réexprimer au numérateur :   
   <br>
-  **$`\boldsymbol{\mathbf{dE_M}}`$** $`\dfrac{\dens^{2D}}{4\pi\,\epsilon_0}\cdot\dfrac{\rho_P\,z_M}{(\rho_P^2+z_M^2)^{\,3/2}}`$   
+  **$`\boldsymbol{\mathbf{dE_{P\rightarrow M,z}}}`$** $`\;=\dfrac{\dens^{2D}}{4\pi\,\epsilon_0}\cdot\dfrac{\rho_P\,z_M}{(\rho_P^2+z_M^2)^{\,3/2}}`$   
   <br>
-` **$`\boldsymbol{\mathbf{\hspace{2.3cm}=\dfrac{\dens^{2D}\,z_M}{4\pi\,\epsilon_0}\cdot\rho_P\,\(\rho_P^2+z_M^2)^{\,-3/2}}}`$**
+` **$`\boldsymbol{\mathbf{\hspace{1.5 cm}=\dfrac{\dens^{2D}\,z_M}{4\pi\,\epsilon_0}\cdot\rho_P\,(\rho_P^2+z_M^2)^{\,-3/2}}}`$**
 
+* L'ordre d'intégration n'importe pas.
 
+* L'intégration sur la variable $`d\varphi`$ donne :   
+  <br>
+  $`\mathbf{\boldsymbol{E_M}}`$ $`\;=\dfrac{\dens^{2D}\,z_M}{4\pi\,\epsilon_0}\times\int_{\varphi=0}^{2\pi}d\varhi \times\int_{\rho=0}^{R} \rho\,(\rho^2+z_M^2)^{\,-3/2}}}\,d\rho`$   
+  <br>
+  $`\boldsymbol{\mathbf{\hspace{1.5 cm}=\dfrac{\dens^{2D}\,z_M}{2\,\epsilon_0}\times\int_{\rho=0}^{R} \rho\,(\rho^2+z_M^2)^{\,-3/2}}}\,d\rho}}`$
 
+* L'intégration sur la variable $`d\rho`$ donne :   
 
-   **$`\boldsymbol{\mathbf{E_M}}`$**
-   *$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\;=\int_{\varphi = 0}^{2\pi}\dfrac{\dens^{1D}}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{R\,z_M}{(R^2+z_M^2)^{\,3/2}}\,d\varphi}}`$*   
-   <br>
-   $`\displaystyle\hspace{2.3cm}=\dfrac{\dens^{1D}}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{R\,z_M}{(R^2+z_M^2)^{\,3/2}}\;\underbrace{\int_{\varphi = 0}^{2\pi}\,d\varphi}_{\color{blue}{=\big[\varphi\big]_0^{2\pi}=2\pi-0}}`$   
-   <br>
-   **$`\boldsymbol{\mathbf{\hspace{2.3cm}=\dfrac{\dens^{1D}}{2\epsilon_0}\cdot\dfrac{R\,z_M}{(R^2+z_M^2)^{\,3/2}}}}`$**