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@@ -76,7 +76,7 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
 
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-#### LES COURANTS S'ENROULENT AUTOUR DE L'AXE DE RÉVOLUTION <br><br> cas du solénoïde conducteur infini.
+#### LES COURANTS S'ENROULENT AUTOUR DE L'AXE DE RÉVOLUTION <br><br> exemple : un solénoïde conducteur infini.
 
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@@ -89,10 +89,37 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
    
   et de repère orthonormé associé le *repère cylindrique $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_{\rho}}, \overrightarrow{e_{\varphi}}, \overrightarrow{e_z})}`$*.
 
+
+
 #### Comment caractériser cette distribution de courant ?
 
+a. Cette **distribution de courant** s'approche de celle réalisée dans un *solénoïde de rayon $`R`$ et de longueur $`L`$* 
+parcouru par un *courant constant $`I`$*,   
+<br>
+lorsque le fil du solénoïde à un diamètre $`D`$ suffisamment faible *$`(D<<R)`$* et que
+le solénoïde est suffisamment long *$`(L>>R)`$*, ce qui est le cas pour l'essentiel des bobines
+destinée à réaliser un champ magnétique en leur centre. Hors un "Effet de bord" lorsque 
+l'on s'approche des extrémités de la bobine, le champ magnétique
+calculé avec le théorème d'Ampère représente avec une très bonne précision celui présent à l'intérieur de la bobine.
+
+En toute rigueur, pour calculer ici le champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ 
+dans tout l'espace le théorème d'Ampère nécessite une distribution de courant qui présente une symétrie de révolution
+et une symétrie de translation, respectivement autour et selon l'axe $`Oz`$.    
+
+Cela implique de modéliser la bobine par, soit :
+
+b. des spires jointives perpendiculaires à l'axe $`Oz`$, de sections nulles et parcourues par un même
+courant constant $`I`$.
+
+c. un champ de vecteur densité volumique de courant $`\overrightarrow{j^{3D}`$  qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
+
+d. un champ de vecteur densité surfacique de courant $`\overrightarrow{j^{2D}`$ qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
+
 ![](magnetostatics_bobine_modelisations_1_L1200.gif)
 
+
+
+
 * Dans le cas où la *section droite* du fil conducteur constituant le solénoïde est *négligée*, le **courant** est simplement décrit 
  par l'intensité *$`I`$* qui parcourt le solénoïde. Le **sens du courant** dans le solénoïde est *précisé par une flèche*.   
  _(en magnétostatique, le courant est constant, donc son sens ne varie pas au cours du temps)._