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@@ -121,10 +121,7 @@ CHAMP VECTORIEL CONSERVATIF<br>_" du champ vectoriel (conservatif) aux champs sc
     \end{align}`$
     
   $`\Longrightarrow`$ La circulation d'un champ vectoriel conservatif le long d'un contour (chemin fermé) est nulle.
-  
-  ---
-  
-  *Intérêt en physique*
+
   
   
 POTENTIEL, ÉNERGIE POTENTIELLE,<br> THÉORÈME DE CONSERVATION DE L'ÉNERGIE MÉCANIQUE
@@ -163,36 +160,39 @@ POTENTIEL, ÉNERGIE POTENTIELLE,<br> THÉORÈME DE CONSERVATION DE L'ÉNERGIE M
    
   Il existe toujours une infinité de potentiels $`\phi`$ tels que $`-\overrightarrow{grad}\,\phi=\overrightarrow{X}`$   
   (exemple : $`\phi`$ et $`\phi+const`$)   
-  $`\Longrightarrow`$ l'énergie potentielle n'est pas défini et n'a donc pas d'existence réelle.   
-  Mais   
+  $`\Longrightarrow`$ l'énergie potentielle n'est pas définie et n'a donc pas d'existence réelle.   
+  Mais,   
   la circulation d'un champ conservatif entre deux points $`M_1`$ et $`M_2`$ ne dépend pas du chemin suivi :   
   $`\Longrightarrow`$ la différence d'énergie potentielle $`\mathcal{E}^{pot}(M_2)-\mathcal{E}^{pot}(M_1)`$ entre deux points $`M_1`$ et $`M_2`$ est définie.
   
+  ---
+
   *Définition et théorème de l'énergie cinétique*
   
    Pour une particule de masse $`m`$ et de vitesse $`\overrightarrow{\mathscr{v}}`$ dans le référentiel d'observation,   
-   L'énergie cinétique est définie par : $`\mathcal{E}^{cin}=m\,\mathscr{v}^2`$
+   L'énergie cinétique est définie par : $`\mathbf{\mathcal{E}^{cin}=m\,\mathscr{v}^2}`$
    
    Le travail de la force qui s’exerce sur un point matériel entre deux instants $`t_1\text{ et }t_2`$ est égal
    à la variation d’énergie cinétique entre ces deux instants :
    
-   $`\mathbf{\displaystyle\mathcal{W}_{t_1t_2}=\int_{t_1}^{t_2}\overrightarrow{F}\cdot\overrightarrow{dl}=\mathcal{E}^{cin}(t_2)-\mathcal{E}^{cin}(t_1)}`$ 
+   $`\mathbf{\displaystyle\mathcal{W}\,(t_1,t_2)=\int_{t_1}^{t_2}\overrightarrow{F}\cdot\overrightarrow{dl}=\mathcal{E}^{cin}(t_2)-\mathcal{E}^{cin}(t_1)}`$ 
    
    _ou, équivalent :_
    
    Le travail de la force qui s’exerce sur un point matériel le long de sa trajectoire limité entre deux points s $`M_1`$ et $`M_2`$, 
    est égal à la variation d’énergie cinétique entre ces deux points.
    
-   $`\mathbf{\displaystyle\mathcal{W}(M_1,M_2)=\int_{M_1}^{M_2}\overrightarrow{F}\cdot\overrightarrow{dl}=\mathcal{E}^{cin}(M_2)-\mathcal{E}^{cin}(M_1)}`$ 
+   $`\mathbf{\displaystyle\mathcal{W}\,(M_1,M_2)=\int_{M_1}^{M_2}\overrightarrow{F}\cdot\overrightarrow{dl}=\mathcal{E}^{cin}(M_2)-\mathcal{E}^{cin}(M_1)}`$ 
 
+  ---
   
   *Définition et théorème de conservation de l'énergie mécanique*
   
   L'énergie mécanique $`\mathcal{E}^{méc}`$ est la somme de l'énergie cinétique et de l'énergie potentielle :   
   $`\mathbf{\mathcal{E}^{méc}=\mathcal{E}^{cin}+\mathcal{E}^{pot}}`$
   
-  *$`\text{Dans un référentiel d'inertie (= galiléen)}`$*, l'énergie mécanique d'un point matériel reste constante, lorsque
-  ce point se déplace librement dans un champ d'interaction conservatif :   
+  Dans un référentiel d'inertie (= galiléen), l'énergie mécanique d'un point matériel reste constante, lorsque
+  ce point se déplace librement dans un ou plusieurs champs d'interaction conservatifs :   
   $`\mathbf{\mathcal{E}^{méc}=\mathcal{E}^{cin}+\mathcal{E}^{pot}=constante}`$