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@@ -119,9 +119,11 @@ RÉSUMÉ
      $`\small{\dens}_{énerg.EM}`$$`\; = \dfrac{\epsilon_0\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{E}}{2}+\dfrac{\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{B}}{2\mu_0}`$
 
    * $`\Longrightarrow`$ tout $`\overrightarrow{dS}`$ reçoit la puissance EM :
-     $`d\mathcal{\overrightarrow{\Pi}}_{EM}=\overrightarrow{\Pi}\cdot\overrightarrow{dS}`$   
+     $`d\overrightarrow{\mathcal{P}}_{EM}=\overrightarrow{\Pi}\cdot\overrightarrow{dS}`$   
      avec $`\overrightarrow{\Pi}=\dfrac{\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}}{\mu_0}`$ vecteur de Poynting.
 
+\mathcal{P}
+
    * $`\Longrightarrow`$ le champ EM cède de l'énergie à la matière par effet Joule :  
      $`\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$   
      
@@ -662,12 +664,13 @@ $`\displaystyle d\mathcal{P}_{cédée} =  \sum_{i=1}^p\overrightarrow{j_i}\cdot\
 
 * Pars de l'indentité mathématique     
   <br>
-$`\mathbf{div\,\big(\overrightarrow{U}\land\overrightarrow{V}\big)=\overrightarrow{U}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{V}\big)\,-\,\overrightarrow{V}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{U}\big)}`$   
+$`\mathbf{div\,\big(\overrightarrow{U}\land\overrightarrow{V}\big)=
+\overrightarrow{V}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{U}\big)\,-\,\overrightarrow{U}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{V}\big)}`$   
   <br>
   et applique la au champ électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{E})`$ en posant $`\overrightarrow{U}=\overrightarrow{E}`$
   et $`\overrightarrow{V}=\overrightarrow{B}`$   
   <br>
-  **$`\mathbf{div\,\big(\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}\big)=\overrightarrow{E}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}\big)\,-\,\overrightarrow{B}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}\big)}`$**   
+  **$`\mathbf{div\,\big(\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}\big)=\overrightarrow{B}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}\big)\,-\,\overrightarrow{E}\cdot\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}\big)}`$**   
   <br>
   $`\color{blue}{\scriptsize{
   \text{Identifie les termes } \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \text{ et } \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}}}`$ 
@@ -675,16 +678,14 @@ $`\mathbf{div\,\big(\overrightarrow{U}\land\overrightarrow{V}\big)=\overrightarr
   $`\color{blue}{\scriptsize{\text{les équations de Maxwell-Faraday et Maxwell Ampère}}}`$   
   <br>
   $`div\,\big(\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}\big)
-  =\overrightarrow{E}\cdot\big(\underbrace{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}}_{\color{blue}{=\mu_0\,\vec{j}+\mu_0\epsilon_0\frac{\partial \vec{E}}{\partial t}}}\big)\,
-  -\,\overrightarrow{B}\cdot\big(\underbrace{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}}_{
-  \color{blue}{=-\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}}}\big)`$   
+  =\,\overrightarrow{B}\cdot\big(\underbrace{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}}_{
+  \color{blue}{=-\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}}}\big)\,
+  - \overrightarrow{E}\cdot\big(\underbrace{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}}_{\color{blue}{=\mu_0\,\vec{j}+\mu_0\epsilon_0\frac{\partial \vec{E}}{\partial t}}}\big)
   <br>
   $`
   div\,\big(\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}\big)
-  =\mu_0\,\vec{j}\cdot\overrightarrow{E}\,+\,\mu_0\,\epsilon_0\dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}\cdot\overrightarrow{E}
-  \,
-  +\,\overrightarrow{B}\cdot \dfrac{\partial \vec{B}}{\partial t}\big)
-  `$   
+  =\,-\,\overrightarrow{B}\cdot \dfrac{\partial \vec{B}}{\partial t}\,-\, \mu_0\,\vec{j}\cdot\overrightarrow{E}\,
+   -\,\mu_0\,\epsilon_0\dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}\cdot\overrightarrow{E}`$   
   <br>
   $`\color{blue}{\scriptsize{
   \text{Souviens-toi que } \vec{u}\dfrac{\partial \vec{u}}{\partial t}=\dfrac{1}{2}\,\dfrac{\partial (\vec{u}\cdot\vec{u})}{\partial t}=\dfrac{1}{2}\,\dfrac{\partial u^2}{\partial t}}}`$