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@@ -55,7 +55,7 @@ et telle que les *orientations de $`\Gamma`$ et $`S`$*
 soient *liées par la règle de la main droite* d'orientation de l'espace.   
 
 
-**$`\displaystyle\large{\mathbf{\quad\oint\limits_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}\; =\;\mu_0\,\iint\limits_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{j}\cdot\vec{dS}}}`$**   
+**$`\displaystyle\large{\mathbf{\quad\oint\limits_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}\; =\;\mu_0\,\iint\limits_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{j}^{3D}\cdot\vec{dS}}}`$**   
 <br>
 $`\hspace{4.9cm}\text{OU}`$   
 <br>
@@ -65,31 +65,35 @@ $`\hspace{4.9cm}\text{OU}`$
 *  avec un *vecteur densité volumique de courants $`\overrightarrow{j}^{3D}`$*.
 
 mais aussi 
-*  avec un *vecteur densité surfacique de courants $`\overrightarrow{j}^{2D}`$*, lorsque les courants sont confinés en surface sur une profondeur que la modélisation 2D néglige.
+*  avec un *vecteur densité surfacique de courants $`\overrightarrow{j}^{2D}`$*, lorsque les courants sont confinés
+en surface sur une profondeur que la modélisation 2D néglige. Il faut alors bien sûr *adapter le théorème d'Ampère*
+pour passer d'une densité volumique de courant à une densité surfacique.
 *  avec un vecteur densité linéïque de courants $`\dens^{1D}`$, lorsque les courants sont confinés dans un circuit dont la modélisation 1D néglige la section droite.   
    Dans ce cas, ce *courant* linéïque est représenté par un *simple nombre réel $`\overline{I}`$*  de signe positif si il traverse la surface $`S`$ dans son sens d'orientation
 positif, et de signe négatif dans le cas contraire.
 
-SUITE  EN  CONSTRUCTION
-<!----
-
 !!! *Terminologie* : une section droite est une section perpendiculaire à la direction longitudinale.
 
-C'est d'ailleurs ce théorème d'Ampère intégral qui **démontre les discontinuités du champ magnétostatique** 
+C'est d'ailleurs ce théorème d'Ampère intégral qui **démontre les discontinuités du champ magnétique** 
 *à la traversée d'une nappe de courants* à cette étape contrefort, et que seront démontrées 
-les discontinuités des champs d'induction $`\overrightarrow{B}`$ et d'excitation $`\overrightarrow{H}`$ 
+les relations de continuité des champs d'induction $`\overrightarrow{B}`$ et d'excitation $`\overrightarrow{H}`$ 
 magnétiques à l'étape suivante de montagne, en électromagnétisme dans le vide et dans la matière.
 
 Ces **résultats concernant la discontinuité** du champ magnétostatique à la traversée 
 d'une nappe de courants sont *nécessaires si le théorème d'Ampère local est utilisé* 
 pour calculer le champ  $`\overrightarrow{B}`$ en tout point de l'espace *avec modélisation 2D* de la distribution de courants.
 
+<br>
+
+-------------------------
 
 #### 2° étape : Choix du contour d'Ampère, de son orientation, et calcul de la circulation
 
-Le théorème d'Ampère permet de calculer le champ magnétique en un point $`M`$ quelconque, donc en tout point $`M`$ de l'espace.
+Le théorème d'Ampère permet de calculer le champ magnétique en un point $`M`$ quelconque, 
+donc en tout point $`M`$ de l'espace.
 
-À cette étape 2, l'intérêt se porte sur le *premier terme du théorème d'Ampère*. Il s'agit d'**identifier le contour d'Ampère**
+À cette étape 2, l'intérêt se porte sur le *premier terme du théorème d'Ampère*. 
+Il s'agit d'**identifier le contour d'Ampère**
 $`\mathcal{\Gamma}_A`$, de *l'orienter* puis de **calculer la circulation** de $`\overrightarrow{B}`$ le long de ce contour.       
 <br>
 *ÉTAPE 2 :* **$`\displaystyle\large\mathbf{\oint_{\mathcal{\Gamma}_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}}`$** 
@@ -101,7 +105,8 @@ Si le théorème d'Ampère est vrai quelque-soit le contour fermé considéré,
 il ne peut nous aider à calculer le champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ dans tout l'espace 
 que si chacun de ses termes est facile à calculer.
 
-C'est l'**expression du champ magnétique** déduite de l'étude des symétries et invariances qui *permet de déterminer le contour d'Ampère* adapté.
+C'est l'**expression du champ magnétique** déduite de l'étude des symétries et invariances 
+qui *permet de déterminer le contour d'Ampère* adapté.
 
 Supposons que *dans un repère de l'espace
 $`(O, \overrightarrow{e_{\alpha}},\overrightarrow{e_{\beta}},\overrightarrow{e_{\gamma}})`$*,
@@ -112,7 +117,8 @@ Le calcul de la circulation de $`\overrightarrow{B}`$ le long du contour d'Ampè
 nécessite de calculer en chacun de ses éléments de longueur $`dl`$ constitutifs le 
 produit scalaire $`\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}`$.
 
-Un **contour d'Ampère adapté** sera donc un contour d'Ampère dont *les éléments vectoriels de longueur $`\overrightarrow{dl}`$ vérifient* :
+Un **contour d'Ampère adapté** sera donc un contour d'Ampère dont 
+*les éléments vectoriels de longueur $`\overrightarrow{dl}`$ vérifient* :
 
 * *$`\mathbf{\overrightarrow{dl}\parallel\overrightarrow{B}}`$*, car alors le produit 
 scalaire se résumera au simple produit des composantes selon $`\beta`$ de chacun de ces vecteurs.