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...@@ -296,17 +296,21 @@ et elles ne peuvent ni surgir du vide, ni disparaître. ...@@ -296,17 +296,21 @@ et elles ne peuvent ni surgir du vide, ni disparaître.
!! équivalence $`E=m\,c^2`$. Déjà dans sa forme restreinte, la relativité unifie matière et énergie !! équivalence $`E=m\,c^2`$. Déjà dans sa forme restreinte, la relativité unifie matière et énergie
!! au sein d'une matière-énergie. L'une peut être convertie dans l'autre tant que la loi de la conservation !! au sein d'une matière-énergie. L'une peut être convertie dans l'autre tant que la loi de la conservation
!! de la matière énergie reste satisfaite. !! de la matière énergie reste satisfaite.
!! Cependant, même dans les conditions extrêmes réalisées dans les accélérateurs de particules, les couples
!! créés ou annihilés sont toujours constitués d'une particule et de son antiparticule. Par définition,
!! l'antiparticule ayant une charge opposée à celle de sa particule, la variation de charge reste nulle
!! au total. Le principe de conservation de la charge reste vérifié.
Ainsi la charge électrique, portée par les particules matérielles, vérifie une équation de conservation Ainsi le principe de conservation de la charge électrique peut se résumer en une phrase :
simple :
Dans tout volume de l'espace et pendant une durée donnée, la charge électrique qui entre dans ce volume moins la charge électrique "Dans tout volume de l'espace et pendant une durée donnée, la charge électrique qui entre dans ce volume moins la charge électrique
qui en sort est égale à la variation de la charge dans le volume. qui en sort est égale à la variation de la charge dans le volume.",
Cette loi s'écrit pour toute surface fermée $`S`$ délimitant un volume macroscopique $`\Ltau`$, Ce qui se traduit en écriture mathématique par la loi :
cette relation de conservation s'écrit :
$`\oiint_{S\leftrightarrow\Ltau\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}+\dfrac{\partial\dens}{\partial t}=0`$ Pour toute surface fermée $`S`$ délimitant un volume macroscopique $`\Ltau`$,
$`\oiint_{S\leftrightarrow\Ltau}\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}+\dfrac{\partial\dens}{\partial t}=0`$
La divergence d'un rotationel d'un champ vectoriel est toujours nulle : La divergence d'un rotationel d'un champ vectoriel est toujours nulle :
......
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