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Update 12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/10.ampere-integral-method/10.main/textbook.fr.md

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@@ -163,8 +163,8 @@ $`\hspace{4.5cm}=  B\;dl \times ( \underbrace{\overrightarrow{e_{\beta}}\cdot \o
 <br>
 En effet, le *théorème d'Ampère* est une *équation unique*, qui ne doit donc 
 contenir qu'*une seule inconnue*, la valeur non nulle et constante de 
-$`\overrightarrow{B}`$ lorsque $`\overrightarrow{dl}\parallel\overrightarrow{B}`$.
-
+$`\overrightarrow{B}`$ lorsque $`\overrightarrow{dl}\parallel\overrightarrow{B}`$.   
+<br>
 ! *Note* :    
 ! Cette remarque est indispensable pour le calcul de $`\overrightarrow{B}`$
 ! créé par un plan infini parcouru par un vecteur densité de courant uniforme.  
@@ -172,6 +172,11 @@ $`\overrightarrow{B}`$ lorsque $`\overrightarrow{dl}\parallel\overrightarrow{B}`
 ! Il faudra alors considérer un élément de symétrie supplémentaire par rapport à 
 ! l'étude d'une distribution de charge à symétrie cylindrique ou sphérique.
 
+<!----------
+Avec ces 3 conditions, le calcul du premier terme du théorème d'Ampère est simple,
+et le résultat est une expression ne contenant 
+------------->
+
 <!-----------
 Par ailleurs le **théorème d'Ampère'** est une **équation unique** qui, une fois 
 le produit scalaire $`\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}`$ réalisé sur