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12.temporary_ins/70.wave-optics/10.interferences/cheatsheet.fr.md

@@ -222,7 +222,9 @@ En ces points là, *$`I_{tot}=I_{max}= 4 \,A^2`$*.
 
 Soient **N ondes** de *même amplitude $`A`$* déphasées entre-elles d'un *pas constant $`\phi`$*. 
 
-$`A_{tot}=A\,e^0\,+\,A\,e^{i\phi}\,+\,A\,e^{i\,2\,\phi}\,+\,\cdot\cdot\cdot\,`$$`+\,A\,e^{i\,(N-1)\,\phi}`$
+$`\underline{A_{tot}} = \displaystyle\sum_{i=1}^N \underline{A_i}`$
+
+$`\underline{A_{tot}} =A\,e^0\,+\,A\,e^{i\phi}\,+\,A\,e^{i\,2\,\phi}\,+\,\cdot\cdot\cdot\,`$$`+\,A\,e^{i\,(N-1)\,\phi}`$
 
 $`\quad =A\,\cdot \,(1 \,+\,e^{i\phi}\,+\,e^{i\phi}\,+\,\cdot\cdot\cdot\,`$$`+\,e^{i\,(N-1)\,\phi})`$
 
@@ -251,7 +253,7 @@ Le *terme entre parenthèse* forment une **progression géométrique de raison $
 Si *j'applique ce résultat* concernant les suites géométriques pour calculer le terme d'**amplitude totale résultante** de la superposition des ondes considérées, j'obtiens
 
 $`\underline{A_{tot}}=A\cdot \dfrac{e^{i\,N\,\phi}-1}{e^{i\,\phi}-1}`$
-$`\;==A\cdot\dfrac{(cos\,N\phi-1)+i\,sin\, N\phi}{(cos\,\phi-1)+i\,sin\,\phi}`$
+$`\;=A\cdot\dfrac{(cos\,N\phi-1)+i\,sin\, N\phi}{(cos\,\phi-1)+i\,sin\,\phi}`$
 
 L'**intensité résultante** est alors