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12.temporary_ins/10.electrostatics-vacuum/40.gauss-theorem-applications/25.cylindrical-charge-distributions/20.gauss-local/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -295,7 +295,7 @@ $`\displaystyle\hspace{2.6cm}=\dfrac{\dens_0^{3D}}{\epsilon_0}\,\bigg[ \dfrac{\r
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 $`\rho_M\,E_{\rho}(\rho_M)\;=\dfrac{\rho_M^2\,\dens_0^{3D}}{2\epsilon_0}`$   
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-$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0, nous obtenons :   
+*$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0*, nous obtenons *au final* :   
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 $`\left.\begin{array}{l}
 \overrightarrow{E}=E_{\rho}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\rho}} \\
@@ -320,7 +320,7 @@ $`\displaystyle\hspace{2.6cm}=\dfrac{\dens_0^{3D}}{\epsilon_0}\,\bigg[ \dfrac{\r
 <br>
 $`\rho_M\,E_{\rho}(\rho_M)\;=\dfrac{R^2\,\dens_0^{3D}}{2\epsilon_0}`$   
 <br>
-$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0, nous obtenons :   
+*$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0*, nous obtenons *au final* :   
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 $`\left.\begin{array}{l}
 \overrightarrow{E}=E_{\rho}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\rho}} \\
@@ -367,7 +367,7 @@ $`\displaystyle\hspace{2.6cm}=\dfrac{A}{\epsilon_0}\,\bigg[ \dfrac{\rho^4}{4} \b
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 $`\rho_M\,E_{\rho}(\rho_M)\;=\dfrac{A\,\rho_M^4}{4\,\epsilon_0}`$   
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-$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0, nous obtenons au final :   
+*$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0*, nous obtenons *au final* :   
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 $`\left.\begin{array}{l}
 \overrightarrow{E}=E_{\rho}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\rho}} \\
@@ -393,7 +393,7 @@ $`\displaystyle\hspace{2.6cm}=\dfrac{A}{\epsilon_0}\int_{\rho=0}^{R}\rho^3\,d\rh
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 $`\rho_M\,E_{\rho}(\rho_M)\;=\dfrac{A\,R^4}{4\,\epsilon_0}`$   
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-$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0, nous obtenons au final :   
+*$`{\rho_M}`$ étant strictement supérieur à 0*, nous obtenons au final :   
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 $`\left.\begin{array}{l}
 \overrightarrow{E}=E_{\rho}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\rho}} \\