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@@ -702,12 +702,16 @@ $`\left.\dfrac{d\theta}{dt}\right\lvert_{t=0}=0=B\omega_0`$
 
 ce qui permet d'écrire la solution particulière correspondante :
 
-$`\theta(t) = \theta_0\,\cos(\omega_0 t) = \theta_{(t=0)}\times \cos\left(t\sqrt{\dfrac{g}{\mathscr{l}}}\right)`$
+$`\theta(t) &= \theta_0\,\cos(\omega_0 t)=\theta_{(t=0)}\times \cos\left(t\sqrt{\dfrac{g}{\mathscr{l}}\right)`$
 
 d'où l'on déduit
 
-$`\left.\dfrac{d\theta}{dt}\right\lvert_{t} = -\,\omega_0\,\theta_0\,\sin(\omega_0 t) 
-= -\,\theta_{(t=0)}\times\sqrt{\dfrac{g}{\mathscr{l}}\times\sin\left(t\sqrt{\dfrac{g}{\mathscr{l}}}\right)`$
+$`\begin{align}
+\left.\dfrac{d\theta}{dt}\right\lvert_{t} &= -\,\omega_0\,\theta_0\,\sin(\omega_0 t) \\
+&= -\,\theta_{(t=0)}\times\sqrt{\dfrac{g}{\mathscr{l}}\times\sin\left(t\sqrt{\dfrac{g}{\mathscr{l}}\right)
+\end{align}`$
+
+
 
 _Exercice à reprendre pour montrer la trajectoire dans le chapitre espace des phases, puis reprendre_
 _en macanique lagrangienne, et autre... pour des modes en affichage  parallèle._