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@@ -110,32 +110,6 @@ ou autre notation :
 
 $`\dfrac{d p_i}{d t}=\dfrac{\partial \mathcal{L}}{\partial x_i}`$
 
-*En présence d'un champ électromagnétique*
-
-Pour une particule de charge $`q`$, de vitesse $`\overrightarrow{v}`$ dans un champ électromagnétique  $`\left(\overrightarrow{E},\overrightarrow{B}\right)`$ pouvant se dériver d'un potentiel $`\left(V,\overrightarrow{A}\right)`$ :
-
-$`\mathcal{L}(t)=\mathcal{E}_M^{cin}(t)-\mathcal{E}_M^{pot}(t)+q\,\overrightarrow{v}(t)\cdot\overrightarrow{A}(t)`$
-
-$`\mathcal{L}(t)=\mathcal{E}_M^{cin}(t)-\mathcal{V}_M(t)+q\,\overrightarrow{v}(t)\cdot\overrightarrow{A}(t)`$
-
-$`\mathcal{L}(t)=\mathcal{E}_M^{cin}(t)-q V_M(t)+q\,\overrightarrow{v}(t)\cdot\overrightarrow{A}(t)`$
-
-particule de coordonnées généralisées $`x_i`$
-
-quantité de mouvement $`\overrightarrow{p}=m\,\overrightarrow{v}`$ vérifie relation newtonienne : 
-$`\dfrac{d\overrightarrow{p}}{dt}=q\cdot\left(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\wedge\overrightarrow{B}\right)`$
-
-Moment conjugué associé $`P_i`$ à la coordonnée $`x_i`$ :   
-
-$`P_i=\dfrac{\partial \mathcal{L}}{\partial\dpt{x}_i}`$
-
-Équations de Lagrange :
-
-$`\dfrac{d P_i}{d t}=\dfrac{\partial \mathcal{L}}{\partial x_i}`$
-
-Moment conjugué $`\overrightarrow{P}`$ différent de quantité de mouvement $`\overrightarrow{p}`$ :
-
-$`\overrightarrow{P}=\overrightarrow{p}+q\,\overrightarrow{A}`$
 
 
 *Du lagrangien $`\mathcal{L}`$ à l'action $`\mathcal{S}`$ *
@@ -236,6 +210,32 @@ $`\dfrac{\partial\mathcal{L}}{\partial x_i}
 
 
 
+*En présence d'un champ électromagnétique*
+
+Pour une particule de charge $`q`$, de vitesse $`\overrightarrow{v}`$ dans un champ électromagnétique  $`\left(\overrightarrow{E},\overrightarrow{B}\right)`$ pouvant se dériver d'un potentiel $`\left(V,\overrightarrow{A}\right)`$ :
+
+$`\mathcal{L}(t)=\mathcal{E}_M^{cin}(t)-\mathcal{E}_M^{pot}(t)+q\,\overrightarrow{v}(t)\cdot\overrightarrow{A}(t)`$
+
+$`\mathcal{L}(t)=\mathcal{E}_M^{cin}(t)-\mathcal{V}_M(t)+q\,\overrightarrow{v}(t)\cdot\overrightarrow{A}(t)`$
+
+$`\mathcal{L}(t)=\mathcal{E}_M^{cin}(t)-q V_M(t)+q\,\overrightarrow{v}(t)\cdot\overrightarrow{A}(t)`$
+
+particule de coordonnées généralisées $`x_i`$
+
+quantité de mouvement $`\overrightarrow{p}=m\,\overrightarrow{v}`$ vérifie relation newtonienne : 
+$`\dfrac{d\overrightarrow{p}}{dt}=q\cdot\left(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\wedge\overrightarrow{B}\right)`$
+
+Moment conjugué associé $`P_i`$ à la coordonnée $`x_i`$ :   
+
+$`P_i=\dfrac{\partial \mathcal{L}}{\partial\dpt{x}_i}`$
+
+Équations de Lagrange :
+
+$`\dfrac{d P_i}{d t}=\dfrac{\partial \mathcal{L}}{\partial x_i}`$
+
+Moment conjugué $`\overrightarrow{P}`$ différent de quantité de mouvement $`\overrightarrow{p}`$ :
+
+$`\overrightarrow{P}=\overrightarrow{p}+q\,\overrightarrow{A}`$