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@@ -676,22 +676,32 @@ $`\mathbf{div\,\big(\overrightarrow{U}\land\overrightarrow{V}\big)=\overrightarr
   +\,\dfrac{1}{2}\,\dfrac{\partial B^2}{\partial t}
   }`$   
   <br>
-    $`\color{blue}{\scriptsize{\text{La reconnaissance du terme d'effet Joule }\vec{j}\cdot\vec{E}=\dfrac{d\mathcal{P}_{cédée}}{dt}}}`$   
+    $`\color{blue}{\scriptsize{\text{La reconnaissance du terme d'effet Joule }\vec{j}\cdot\vec{E}=\dfrac{d\mathcal{P}_{cédée}}{d\tau}}}`$   
     $`\color{blue}{\scriptsize{\text{incite à diviser chaque membre de l'équation par }\mu_0 }}`$  
-    $`\color{blue}{\scriptsize{\text{afin que chaque membre soit homogène à une puissance :}}}`$   
+    $`\color{blue}{\scriptsize{\text{afin que chaque membre soit homogène à une puissance par unité de volume :}}}`$   
   <br>
   $`\mathbf{
   div\,\left(\dfrac{\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}}{\mu_0}\right)
   = \underbrace{
   \vec{j}\cdot\overrightarrow{E}
   }_{
-  \color{blue}{Joule\\=\dfrac{d\mathcal{P}_{cédée}}{dt}}
+  \color{blue}{=\frac{d\mathcal{P}_{cédée}}{d\tau}}
   }
   \,+\,\dfrac{\epsilon_0}{2}\,\dfrac{\partial E^2}{\partial t}
   \,
   +\,\dfrac{1}{2\,\mu_0}\,\dfrac{\partial B^2}{\partial t}
   }`$   
   <br>
+    $`\color{blue}{\scriptsize{\text{que tu peux réécrire :}}}`$   
+  <br>
+  $`\mathbf{
+  div\,\left(\dfrac{\overrightarrow{E}\land\overrightarrow{B}}{\mu_0}\right)
+  = \vec{j}\cdot\overrightarrow{E}
+  \,+\,\dfrac{\partial}{\partial t}\,\left(
+  \dfrac{\epsilon_0\,E^2}{2}\,+\,\dfrac{B^2}{2\,\mu_0}
+  \right)
+  }`$   
+ 
 
 * A partir des équations de Maxwell, on montre avec une combinaison d'opérateur adéquate (à faire) que cette
   densité volumique $`\dens_{énergie-EM}^{3D}`$ *possède deux composantes* :