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@@ -83,10 +83,10 @@ pour calculer le champ  $`\overrightarrow{B}`$ en tout point de l'espace *avec m
 Le théorème d'Ampère permet de calculer le champ magnétique en un point $`M`$ quelconque, donc en tout point $`M`$ de l'espace.
 
 À cette étape 2, l'intérêt se porte sur le *premier terme du théorème d'Ampère*. Il s'agit d'**identifier le contour d'Ampère**
-$`\mathcal{\Gamma}_A`$, de *l'orienter* puis de **calculer la circulation** de $`\overrightarrow{b}`$ le long de ce contour.       
+$`\mathcal{\Gamma}_A`$, de *l'orienter* puis de **calculer la circulation** de $`\overrightarrow{B}`$ le long de ce contour.       
 <br>
-*ÉTAPE 2 :* **$`\displaystyle\large\mathbf{\oint_{\mathcal{\Gamma}_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}}`$** 
-*$`\displaystyle\large = \mu_0\,\sum_{S\leftrightarrow\Gamma}\,\overline{I}`$*.
+*ÉTAPE 2 :* **$`\displaystyle\large\mathbf{\oint_{\mathcal{\Gamma}_A\\orienté}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}}`$** 
+*$`\displaystyle\large = \mu_0\,\sum_{S_A\leftrightarrow\Gamma_A}\,\overline{I}`$*.
 
 ##### Éléments physiques conduisant à ces choix.
 
@@ -99,7 +99,7 @@ C'est l'**expression du champ magnétique** déduite de l'étude des symétries
 Supposons que *dans un repère de l'espace
 $`(O, \overrightarrow{e_{\alpha}},\overrightarrow{e_{\beta}},\overrightarrow{e_{\gamma}})`$*,
 les symétries et invariances nous indiquent que le champ magnétique est de la forme 
-**$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha\,\overrightarrow{e_{\beta}}}`$**.
+**$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha)\,\overrightarrow{e_{\beta}}}`$**.
 
 Le calcul de la circulation de $`\overrightarrow{B}`$ le long du contour d'Ampère orienté $`\mathcal{\Gamma}_A`$ 
 nécessite de calculer en chacun de ses éléments de longueur $`dl`$ constitutifs le