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12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -87,16 +87,20 @@ prévoir parallélisme entre ce chapitre et optique ondulatoire (volets interfé
 
 #### Quel est l'intérêt du modèle de l'OPPM ?
 
+* l'**OPPM** est une *onde Plane, Progressive et Monochromatique*.
+
 à faire, vient du théorème de Fourier
 
-#### Quelles sont les propriétés de l'OPPM ?
+#### Quelle est la structure d'une OPPM ?
+
+* La **structure** définit les *liens entre les vecteurs $`\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\text{ et }\overrightarrow{k}`$*
 
-peut-être, dans l'ordre :
+peut-être, faire dans l'ordre :
 L'OP
 L'OPP
 L'OPPM
 
-##### Propriétés de l'onde EM plane :
+##### Structure de l'onde EM plane :
 
 schéma de démonstration à faire, puis modifier :
 
@@ -104,12 +108,20 @@ schéma de démonstration à faire, puis modifier :
 à la direction de propagation* représentée par un vecteur unitaire $`\overrightarrow{u}`$ : le **champ électromagnétique $`[\,\overrightarrow{E}\,;\,\overrightarrow{B}\;]`$** 
 est dit *transverse*.
 
+##### Structure de l'onde EM plane :
+
+à faire
+
+##### Structure de l'onde EM plane :
+
+à faire
+
 #### Comment écrire simplement l'expression d'une OPPM ?
 
 *  L'**écriture générale** d'une OPPM $`\big(\overrightarrow{E}\,\overrightarrow{B}\big)`$ dans un *repère cartésien direct $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})}`$ 
 quelconque* de l'espace, est :
 
-$`\overrightarrow{E}=\left|
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
    \begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x)\\
       E_y=E_0y\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y)\\
@@ -117,7 +129,7 @@ $`\overrightarrow{E}=\left|
    \end{array}
    \right.`$
 
-$`\overrightarrow{B}=\left|
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{B}=\left|
    \begin{array}{l}
       B_x=B_0x\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x)\\
       B_y=B_0y\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y)\\
@@ -129,14 +141,14 @@ $`\overrightarrow{B}=\left|
    * par les *équations de Maxwell*.
    * plus simplement par la propriété de 
 l'OPPM, *$`\mathbf{\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{B}}`$*   
-  $`\Longrightarrow`$ La connaissance de *$`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$ suffit*.   
-  $`\Longrightarrow`$ En général, l'expression de **$`\overrightarrow{E}`$ est gardée**.
+  *$`\Longrightarrow`$* La connaissance de *$`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$ suffit*.   
+  **$`\Longrightarrow`$** En général, l'expression de **$`\overrightarrow{E}`$ est gardée**.
 
 * Je peux toujours choisir l'**un des vecteurs de base** *en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$*.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
-_Exemple avec $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k :_   
+_Exemple avec_ $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k`$ :  
 <br>
-$`\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=E_0y\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
       E_z=0
@@ -147,9 +159,10 @@ $`\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
 
 * Je peux toujours choisir **un deuxième vecteur de base** *en direction de $`\overrightarrow{E}`$*.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
-_Exemple d'une OPPM se propageant selon $`\overrightarrow{e_z}`$ et polarisée ractilignement selon $`\overrightarrow{e_x}`$ :_
+_Exemple d'une OPPM se propageant selon_ $`\overrightarrow{e_z}`$
+ _et polarisée ractilignement selon_ $`\overrightarrow{e_x}`$ :
 <br>
-$`\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=0)\\
       E_z=0\\
@@ -159,8 +172,9 @@ soit :
 $`\overrightarrow{E}=E_0\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)`$   
 où $`\phi`$ est le déphasage à l'origine des temps $`(t=0)`$.
 
-* Je peux toujours choisir **une origine des temps** *telle que $`\phi(t=0)=0*`$ :  
-**$`\mathbf{\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)}`$** 
+* Je peux toujours choisir **une origine des temps** *telle que $`\phi(t=0)=0`$* :   
+<br>
+**$`\hspace{0.6cm}\mathbf{\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)}`$** 
 
 ##### OPPM polarisée elliptiquement