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@@ -70,25 +70,36 @@ $`\left \{
 
 ##### Les équations locales 
 
+<!----------
+IL FAUDRAIT PRENDRE L4HABITUDE DE DIRE "LOI" ET NON "EQUATION", CAR   
+UNE EQUATION EST UNE EGALITE ENTRE DEUX TERMES, QUI PEUT-ËTRE VRAIE OU FAUSSE.   
+UNE LOI EST UNE EGALITE ENTRE ENTRE DEUX TERMES QUI EST CONSIDEREE COMME VRAIE.   
+C'EST IMPORTANT !!!   
+EN LOGIQUE, ON APPRENDRA ET METTRA EN EVIDENCE QU'UNE EQUATION PEUT ËTRE VRAIE OU FAUSSE,   
+ET IL EST IMPORTANT QUE L'APPRENANT, LORSQU'IL VERRA UNE EQUATION, SE POSE TOUJOURS LA QUESTION
+DE SA VERICITE.
+A METTRE EN APPLICATION DANS TOUT M3P2 DES QUE POSSIBLE;
+--------------->
+
 Les équations de Maxwell locales précises les propriétés du champ électromagnétique
 en tout point de l'espace.
 
 Les expressions de divergence des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$ restent inchangées par rapport à leurs expressions en champs statiques.   
 Ainsi :
 
-* $`div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$   
+* $`div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}\quad`$  (éq. Maxwell-Gauss)   
    Le théorème de Gauss établi en électrostatique reste vrai dans le cadre de l'électromagnétisme, et prend le nom de théorème de Maxwell-Gauss.
 
-* $`div \overrightarrow{B} = 0`$  
+* $`div \overrightarrow{B} = 0\quad`$  (éq. Maxwell-flux)   
   ...    
 
 Les expressions de rotationnel des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{E}`$ sont modifiées par rapport aux cas statiques. Chacune d'elle couple les champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{E}`$. Elles fondent les propriétés du champs électromagnétique $`(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B})`$.
 
-* $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}`$,    
+* $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\quad`$  (éq. Maxwell Faraday),    
 Équation de Maxwell-Faraday qui montre qu'un champ électrique résulte d'un champ magnétique variable dans le temps.
 
 * $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\overrightarrow{j} +
-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$,   
+\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\quad`$  (éq. Maxwell-Ampère),   
 Équation de Maxwell-Ampère qui montre qu'un champ magnétique résulte d'un champ électrique variable dans le temps.
 
 Dans ces équations,    
@@ -117,6 +128,8 @@ Dans ces équations,
 
 ##### Les équations intégrales
 
+à modifer, compléter et terminer.
+
 <!--
 #### Ecuaciones de Maxwell en forma integral / Equations de Maxwell intégrales / ...
 
@@ -125,23 +138,24 @@ $`=\dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \displaystyle\iiint_{\tau\leftrightarrow S} \rho
 
 $`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$
 
----------------------->
-
 *[ELECMAG4-20]*
 
 [ES] (auto-trad) *Ley de Gauss = teorema de Gauss* <br>
 [FR] (CME)  *Théorème de Gauss* <br>
 [EN] (auto-trad) *Gauss' theorem* <br>
+----------------->
 
-
+__Équation de Maxwell-Gauss__
 
 $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\overrightarrow{E} \cdot d\tau= \displaystyle\iiint_{\tau}
 \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \cdot d\tau = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho 
 \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
 
+<!--------------------
 [ES] <br>
 [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence :<br>
 [EN] Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field :<br>
+-------------------->
 
 
 $`\vec{X}`$, $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{X} \cdot d\tau = \displaystyle 
@@ -150,9 +164,11 @@ $`\vec{X}`$, $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{X} \cdot d\tau =
 $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{E} \cdot d\tau = \displaystyle 
 \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS} = \Phi_E`$
 
+<!-------------------------
 [ES] (auto-trad) Flujo eléctrico : <br>
 [FR] (CME) Flux du vecteur champ électrique : $`\Phi_E`$ <br>
 [EN] (auto-trad) : <br>
+----------------------------->
 
 $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}
 = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
@@ -167,7 +183,7 @@ $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\o
 [EN] (auto-trad)  <br>
 ----------------------------->
 
-__Loi de Maxwell-Faraday__
+__Équation de Maxwell-Faraday__
 
 $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overrightarrow{dS}
 = -\displaystyle\iint_{S \leftrightarrow \tau} \dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\cdot \overrightarrow{dS}`$
@@ -215,6 +231,18 @@ $`\;= - \dfrac{\partial}{\partial t} \left( \displaystyle\iint_S \overrightarrow
 [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
 [EN] (auto-trad) Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
 ----------------------------->
+
+------------
+
+__Équation de Maxwell-flux__
+
+...
+
+----------
+
+__Équation de Maxwell-Ampère__
+
+
 -----------------------------------
 
 #### Le champ électromagnétique