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12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/30.cylindrical-current-distributions/20.solenoidal-current/10.ampere-integral/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -89,7 +89,7 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
    
   et de repère orthonormé associé le *repère cylindrique $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_{\rho}}, \overrightarrow{e_{\varphi}}, \overrightarrow{e_z})}`$*.
 
-<br>
+
 
 #### Comment modéliser un solénoïde ?
 
@@ -122,7 +122,6 @@ courant constant $`I`$.
 * **$`\mathbf{d}\;:`$** un champ de *vecteur densité surfacique de courant $`\overrightarrow{j}^{2D}`$* qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
 
 
-<br>
 
 #### Comment caractériser cette distribution de courant ?
 
@@ -140,7 +139,7 @@ courant constant $`I`$.
    * L'*invariance par rotation* d'angle $`\Delta\varphi`$ quelconque impose **$`\require{\cancel} \overrightarrow{j} = \overrightarrow{j}(\rho,\xcancel{\varphi}, z)`$**.   
    * L'*invariance par translation* de longueur $`\Delta z`$ quelconque impose  **$`\require{cancel}\overrightarrow{j}= \overrightarrow{j}(\rho,\varphi, \xcancel{z})`$**.   
 <br>
-* *Au final*, le vecteur densité volumique de courant **$`\overrightarrow{j}`$** est **dirigé selon $`\overrightarrow{e_{\varphi}}**
+* *Au final*, le vecteur densité volumique de courant **$`\overrightarrow{j}`$** est **dirigé selon $`\overrightarrow{e_{\varphi}}`$**
  et **ne dépend que de $`\rho`$** :   
 *$`\mathbf{\left.\begin{array}{l}
 \overrightarrow{j}=j\,\overrightarrow{e_{\varphi}} \\