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@@ -32,6 +32,7 @@ $`\def\Ssclosed{\mathscr{S}_{\scriptsize\bigcirc}}`$
 $`\def\PSopen{\mathscr{S}_{\smile}}`$
 $`\def\PSclosed{\mathscr{S}_{\displaystyle\tiny\bigcirc}}`$
 
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 ##### Randonnée montagne :&nbsp; _physique_
 
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@@ -69,7 +70,7 @@ $`\left \{
       div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}  & \; & div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \\
       \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} =0 & \; & \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}
    \end{array}
-   \right.`$--->
+   \right.`$---
 
 ##### 2.1 - Les équations locales 
 
@@ -82,7 +83,7 @@ EN LOGIQUE, ON APPRENDRA ET METTRA EN EVIDENCE QU'UNE EQUATION PEUT ËTRE VRAIE
 ET IL EST IMPORTANT QUE L'APPRENANT, LORSQU'IL VERRA UNE EQUATION, SE POSE TOUJOURS LA QUESTION
 DE SA VERICITE.
 A METTRE EN APPLICATION DANS TOUT M3P2 DES QUE POSSIBLE;
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+---------------
 
 Les équations locales de Maxwell sont les plus importantes. Elles relient les propriétés locales de divergence
 et de rotationnel du champ électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`$ à des causes purement locales, 
@@ -131,7 +132,7 @@ Dans ces équations,
 !! *Pour aller plus loin:*   
 !! Cette remarque, que $`\rho=\rho_{totale}`$ et $`\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet :   
 !! À la densité volumique de charge libre...
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+------------------
 
 ##### 2.2 - Les équations intégrales
 
@@ -150,7 +151,7 @@ $`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$
 [ES] (auto-trad) *Ley de Gauss = teorema de Gauss* <br>
 [FR] (CME)  *Théorème de Gauss* <br>
 [EN] (auto-trad) *Gauss' theorem* <br>
------------------>
+-----------------
 
 __Équation de Maxwell-Gauss__
 
@@ -162,7 +163,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\overrightarrow{E} \cdot d\tau= \displaystyle\ii
 [ES] <br>
 [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence :<br>
 [EN] Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field :<br>
--------------------->
+--------------------
 
 
 $`\vec{X}`$, $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{X} \cdot d\tau = \displaystyle 
@@ -175,7 +176,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{E} \cdot d\tau = \displaystyle
 [ES] (auto-trad) Flujo eléctrico : <br>
 [FR] (CME) Flux du vecteur champ électrique : $`\Phi_E`$ <br>
 [EN] (auto-trad) : <br>
------------------------------>
+-----------------------------
 
 $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}
 = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
@@ -187,7 +188,7 @@ $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\o
 [ES] (auto-trad) *Ley de Faraday* <br>
 [FR] (CME)  *Loi de Faraday* <br>
 [EN] (auto-trad)  <br>
------------------------------>
+-----------------------------
 
 <br><br>__Équation de Maxwell-Faraday__
 
@@ -200,7 +201,7 @@ $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overright
 [FR](CME) Mécanique newtonienne : espace et temps sont découplés $`\Longrightarrow`$ l'ordre d'intégration / différenciation entre 
 variables d'espace et de temps n'importe pas.<br>
 [EN](auto-trad)
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 En mécanique newtonnienne, l'espace et le temps sont découplés. Ainsi l'ordre d'intégration / différenciation entre 
 variables d'espace et de temps n'importe pas, et je peux écire :
@@ -212,7 +213,7 @@ $`\;= - \dfrac{\partial}{\partial t} \left( \displaystyle\iint_S \overrightarrow
 [ES] (auto-trad) :<br>
 [FR] (CME) Théorème de Stokes = théorème du rotationnel : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
 [EN] (auto-trad) Stokes' theorem  : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
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 Pour faire apparaître directement le champ électrique $`\overrightarrow{E}`$ et non sa propriété locale 
 $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}`$, je peux utiliser le théorème de Stoke
@@ -236,7 +237,7 @@ $`\; = - \dfrac{\partial \Phi_B}{\partial t}=\mathcal{C}_E\quad\text(tension)`$
 [ES] (auto-trad) :<br>
 [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
 [EN] (auto-trad) Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
------------------------------>
+----------------------------
 
 <br><br>__Équation de Maxwell-flux__
 
@@ -309,7 +310,7 @@ $`div\,\overrightarrow{j}+\dfrac{\partial\dens}{\partial t}=0`$
 ! difficile à retrouver mentalement.
 ! La raion est la convention de signe du flux d'un champ vectoriel à travers une surface fermée $``$.
 ! Le flux est compté positivement lorsque ...
------------------------------------------------------->
+-----------------------------------------------------
 
 !! *Pour aller plus loin* : 
 !!
@@ -700,9 +701,9 @@ La puissance cédée par le champ à cette particule s'écrit :
 
 $`\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}}`$
 
-<!---QUESTION- que peut se poser l'apprenant--------------
+---QUESTION- que peut se poser l'apprenant--------------
 Pourquoi la dérivée par rapport au temps de l'énergie ne s'applique que sur dl et pas sur E?
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 ##### Puissance cédée dans un matériau
@@ -750,7 +751,7 @@ $`\displaystyle\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \iiint_{\Ltau}\big(\overrightarro
 
 à faire
 
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 ##### équation d'onde simple