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Commit f2d6ad0b authored by Claude Meny's avatar Claude Meny
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    ...@@ -32,6 +32,7 @@ $`\def\Ssclosed{\mathscr{S}_{\scriptsize\bigcirc}}`$ ...@@ -32,6 +32,7 @@ $`\def\Ssclosed{\mathscr{S}_{\scriptsize\bigcirc}}`$
    $`\def\PSopen{\mathscr{S}_{\smile}}`$ $`\def\PSopen{\mathscr{S}_{\smile}}`$
    $`\def\PSclosed{\mathscr{S}_{\displaystyle\tiny\bigcirc}}`$ $`\def\PSclosed{\mathscr{S}_{\displaystyle\tiny\bigcirc}}`$
    <!--------------
    ##### Randonnée montagne :&nbsp; _physique_ ##### Randonnée montagne :&nbsp; _physique_
    --------------------------- ---------------------------
    ...@@ -69,7 +70,7 @@ $`\left \{ ...@@ -69,7 +70,7 @@ $`\left \{
    div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0} & \; & div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \\ div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0} & \; & div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \\
    \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} =0 & \; & \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t} \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} =0 & \; & \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}
    \end{array} \end{array}
    \right.`$---> \right.`$---
    ##### 2.1 - Les équations locales ##### 2.1 - Les équations locales
    ...@@ -82,7 +83,7 @@ EN LOGIQUE, ON APPRENDRA ET METTRA EN EVIDENCE QU'UNE EQUATION PEUT ËTRE VRAIE ...@@ -82,7 +83,7 @@ EN LOGIQUE, ON APPRENDRA ET METTRA EN EVIDENCE QU'UNE EQUATION PEUT ËTRE VRAIE
    ET IL EST IMPORTANT QUE L'APPRENANT, LORSQU'IL VERRA UNE EQUATION, SE POSE TOUJOURS LA QUESTION ET IL EST IMPORTANT QUE L'APPRENANT, LORSQU'IL VERRA UNE EQUATION, SE POSE TOUJOURS LA QUESTION
    DE SA VERICITE. DE SA VERICITE.
    A METTRE EN APPLICATION DANS TOUT M3P2 DES QUE POSSIBLE; A METTRE EN APPLICATION DANS TOUT M3P2 DES QUE POSSIBLE;
    ---------------> ---------------
    Les équations locales de Maxwell sont les plus importantes. Elles relient les propriétés locales de divergence Les équations locales de Maxwell sont les plus importantes. Elles relient les propriétés locales de divergence
    et de rotationnel du champ électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`$ à des causes purement locales, et de rotationnel du champ électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`$ à des causes purement locales,
    ...@@ -131,7 +132,7 @@ Dans ces équations, ...@@ -131,7 +132,7 @@ Dans ces équations,
    !! *Pour aller plus loin:* !! *Pour aller plus loin:*
    !! Cette remarque, que $`\rho=\rho_{totale}`$ et $`\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet : !! Cette remarque, que $`\rho=\rho_{totale}`$ et $`\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet :
    !! À la densité volumique de charge libre... !! À la densité volumique de charge libre...
    ------------------> ------------------
    ##### 2.2 - Les équations intégrales ##### 2.2 - Les équations intégrales
    ...@@ -150,7 +151,7 @@ $`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$ ...@@ -150,7 +151,7 @@ $`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$
    [ES] (auto-trad) *Ley de Gauss = teorema de Gauss* <br> [ES] (auto-trad) *Ley de Gauss = teorema de Gauss* <br>
    [FR] (CME) *Théorème de Gauss* <br> [FR] (CME) *Théorème de Gauss* <br>
    [EN] (auto-trad) *Gauss' theorem* <br> [EN] (auto-trad) *Gauss' theorem* <br>
    -----------------> -----------------
    __Équation de Maxwell-Gauss__ __Équation de Maxwell-Gauss__
    ...@@ -162,7 +163,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\overrightarrow{E} \cdot d\tau= \displaystyle\ii ...@@ -162,7 +163,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\overrightarrow{E} \cdot d\tau= \displaystyle\ii
    [ES] <br> [ES] <br>
    [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence :<br> [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence :<br>
    [EN] Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field :<br> [EN] Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field :<br>
    --------------------> --------------------
    $`\vec{X}`$, $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{X} \cdot d\tau = \displaystyle $`\vec{X}`$, $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{X} \cdot d\tau = \displaystyle
    ...@@ -175,7 +176,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{E} \cdot d\tau = \displaystyle ...@@ -175,7 +176,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{E} \cdot d\tau = \displaystyle
    [ES] (auto-trad) Flujo eléctrico : <br> [ES] (auto-trad) Flujo eléctrico : <br>
    [FR] (CME) Flux du vecteur champ électrique : $`\Phi_E`$ <br> [FR] (CME) Flux du vecteur champ électrique : $`\Phi_E`$ <br>
    [EN] (auto-trad) : <br> [EN] (auto-trad) : <br>
    -----------------------------> -----------------------------
    $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS} $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}
    = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$ = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
    ...@@ -187,7 +188,7 @@ $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\o ...@@ -187,7 +188,7 @@ $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\o
    [ES] (auto-trad) *Ley de Faraday* <br> [ES] (auto-trad) *Ley de Faraday* <br>
    [FR] (CME) *Loi de Faraday* <br> [FR] (CME) *Loi de Faraday* <br>
    [EN] (auto-trad) <br> [EN] (auto-trad) <br>
    -----------------------------> -----------------------------
    <br><br>__Équation de Maxwell-Faraday__ <br><br>__Équation de Maxwell-Faraday__
    ...@@ -200,7 +201,7 @@ $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overright ...@@ -200,7 +201,7 @@ $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overright
    [FR](CME) Mécanique newtonienne : espace et temps sont découplés $`\Longrightarrow`$ l'ordre d'intégration / différenciation entre [FR](CME) Mécanique newtonienne : espace et temps sont découplés $`\Longrightarrow`$ l'ordre d'intégration / différenciation entre
    variables d'espace et de temps n'importe pas.<br> variables d'espace et de temps n'importe pas.<br>
    [EN](auto-trad) [EN](auto-trad)
    ----------------------> ----------------------
    En mécanique newtonnienne, l'espace et le temps sont découplés. Ainsi l'ordre d'intégration / différenciation entre En mécanique newtonnienne, l'espace et le temps sont découplés. Ainsi l'ordre d'intégration / différenciation entre
    variables d'espace et de temps n'importe pas, et je peux écire : variables d'espace et de temps n'importe pas, et je peux écire :
    ...@@ -212,7 +213,7 @@ $`\;= - \dfrac{\partial}{\partial t} \left( \displaystyle\iint_S \overrightarrow ...@@ -212,7 +213,7 @@ $`\;= - \dfrac{\partial}{\partial t} \left( \displaystyle\iint_S \overrightarrow
    [ES] (auto-trad) :<br> [ES] (auto-trad) :<br>
    [FR] (CME) Théorème de Stokes = théorème du rotationnel : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br> [FR] (CME) Théorème de Stokes = théorème du rotationnel : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
    [EN] (auto-trad) Stokes' theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br> [EN] (auto-trad) Stokes' theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
    ------------------------------------------> ------------------------------------------
    Pour faire apparaître directement le champ électrique $`\overrightarrow{E}`$ et non sa propriété locale Pour faire apparaître directement le champ électrique $`\overrightarrow{E}`$ et non sa propriété locale
    $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}`$, je peux utiliser le théorème de Stoke $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}`$, je peux utiliser le théorème de Stoke
    ...@@ -236,7 +237,7 @@ $`\; = - \dfrac{\partial \Phi_B}{\partial t}=\mathcal{C}_E\quad\text(tension)`$ ...@@ -236,7 +237,7 @@ $`\; = - \dfrac{\partial \Phi_B}{\partial t}=\mathcal{C}_E\quad\text(tension)`$
    [ES] (auto-trad) :<br> [ES] (auto-trad) :<br>
    [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br> [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
    [EN] (auto-trad) Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br> [EN] (auto-trad) Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
    -----------------------------> ----------------------------
    <br><br>__Équation de Maxwell-flux__ <br><br>__Équation de Maxwell-flux__
    ...@@ -309,7 +310,7 @@ $`div\,\overrightarrow{j}+\dfrac{\partial\dens}{\partial t}=0`$ ...@@ -309,7 +310,7 @@ $`div\,\overrightarrow{j}+\dfrac{\partial\dens}{\partial t}=0`$
    ! difficile à retrouver mentalement. ! difficile à retrouver mentalement.
    ! La raion est la convention de signe du flux d'un champ vectoriel à travers une surface fermée $``$. ! La raion est la convention de signe du flux d'un champ vectoriel à travers une surface fermée $``$.
    ! Le flux est compté positivement lorsque ... ! Le flux est compté positivement lorsque ...
    ------------------------------------------------------> -----------------------------------------------------
    !! *Pour aller plus loin* : !! *Pour aller plus loin* :
    !! !!
    ...@@ -700,9 +701,9 @@ La puissance cédée par le champ à cette particule s'écrit : ...@@ -700,9 +701,9 @@ La puissance cédée par le champ à cette particule s'écrit :
    $`\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}}`$ $`\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}}`$
    <!---QUESTION- que peut se poser l'apprenant-------------- ---QUESTION- que peut se poser l'apprenant--------------
    Pourquoi la dérivée par rapport au temps de l'énergie ne s'applique que sur dl et pas sur E? Pourquoi la dérivée par rapport au temps de l'énergie ne s'applique que sur dl et pas sur E?
    ----------------------------------------------------------> ---------------------------------------------------------
    ##### Puissance cédée dans un matériau ##### Puissance cédée dans un matériau
    ...@@ -750,7 +751,7 @@ $`\displaystyle\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \iiint_{\Ltau}\big(\overrightarro ...@@ -750,7 +751,7 @@ $`\displaystyle\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \iiint_{\Ltau}\big(\overrightarro
    à faire à faire
    <!------------------ ------------------
    ##### équation d'onde simple ##### équation d'onde simple
    ......
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