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Update 12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/10.ampere-integral-method/10.main/textbook.fr.md

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@@ -132,11 +132,6 @@ que si chacun de ses termes est facile à calculer.
 C'est l'**expression du champ magnétique** déduite de l'étude des symétries et invariances 
 qui *permet de déterminer le contour d'Ampère* adapté.
 
-Supposons que *dans un repère de l'espace
-$`(O, \overrightarrow{e_{\alpha}},\overrightarrow{e_{\beta}},\overrightarrow{e_{\gamma}})`$*,
-les symétries et invariances nous indiquent que le champ magnétique est de la forme 
-**$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha)\,\overrightarrow{e_{\beta}}}`$**.
-
 Le calcul de la circulation de $`\overrightarrow{B}`$ le long du contour d'Ampère orienté $`\mathcal{\Gamma}_A`$ 
 nécessite de calculer en chacun de ses éléments de longueur $`dl`$ constitutifs le 
 produit scalaire $`\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}`$.
@@ -181,8 +176,11 @@ $`B=B_{\beta}(\alpha)`$ dans l'exemple considéré.
 
 !!! *Contre-exemple* :   
 !!! 
-!!! Reprenons l'exemple considéré où le champ magnétique s'écrit 
-!!! $`\overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha)\,\overrightarrow{e_{\beta}}`$.   
+!!! Supposons que *dans un repère de l'espace
+!!! $`(O, \overrightarrow{e_{\alpha}},\overrightarrow{e_{\beta}},\overrightarrow{e_{\gamma}})`$*,
+!!! les symétries et invariances nous indiquent que le champ magnétique est de la forme 
+!!! **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha)\,\overrightarrow{e_{\beta}}}`$**.
+  
 !!! Utilisons le théorème d'Ampère pour déterminer le champ en un point $`M`$ quelconque de 
 !!! coordonnées $`(\alpha_M, \beta_M, \gamma_M)`$
 !!! avec l'indice $`M`$ ici précisé pour la démonstration. Le contour d'Ampère doit