Update textbook.fr.md

12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/10.maxwell-equations/10.main/textbook.fr.md

@@ -94,6 +94,19 @@ Dans ces équations,
 *   $`\rho`$ est la densité volumique de charge. 
 *   $`\overrightarrow{j}`$ est le vecteur densité volumique de courant. 
 
+! *Note :*   
+! Dans l'équation de Maxwell-Ampère, $`\overrightarrow{j}`$ est le vecteur densité 
+! volumique de courant, qui correspond à un courant élémentaire $`dI`$ réel à travers un vecteur
+! surface élémentaire $`\overrightarrow{dS}`$ au point considéré : $`dI=\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}`$.   
+! 
+! Je remarque que le terme *$`\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$* 
+! est *homogène à un vecteur densité volumique de courant.*   
+!
+! De ce fait il est ainsi souvent dénommé vecteur densité volumique de *courant de déplacement*
+! de notation $`\overrightarrow{j}_{dépl}.
+! 
+! Avec cette dénomination, l'équation de Maxwell-Ampère peut se réécrire :   
+! $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\big(\overrightarrow{j} +\overrightarrow{j}_{dépl}`$
 <!---------------
 !! *Pour aller plus loin:*   
 !! Cette remarque, que $`\rho=\rho_{totale}`$ et $`\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet :