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@@ -62,7 +62,7 @@ $`\Longrightarrow`$ Un objet réel donne une image virtuelle.<br>
 * Un miroir sphérique est non stigmatique : tous les rayons (ou leurs prolongements) 
 issus d'un point objet, après réflexion ne convergent généralement pas vers un point image
 (voir Fig. 2.)
-* Un miroir sphérique à angle d'ouverture limité (angle $`\alpha`$ sur Fig. 3.) et utilisé de telle façon que les angles d'incidence restent petits
+* Un miroir sphérique à angle d'ouverture limité (angle $`\alpha`$ (rad) diminué sur les Fig. 3. et 4.) et utilisé de telle façon que les angles d'incidence restent petits
 en tout point de sa surface (voir Fig. 4.) réalise les conditions de stigmatisme approché.
 
 ![](spherical-mirror-rays-stigmatism-1000-1.jpg)<br>
@@ -85,9 +85,9 @@ sphérique du miroir au voisinage de l'axe optique),<br>
 alors le miroir sphérique peut être considéré comme *quasi- stigmatique*, et ainsi
 *peut être utilisé pour construire des images optiques*.
 
-* Mathematiquement, quand un angle $`\alpha`$ est petit ($`\alpha < or \approx 10 ^\circ`$),
+* Mathematiquement, quand un angle $`i`$ est petit ($`i < or \approx 10 ^\circ`$),
 les approximations suivantes peuvent être faites :<br>
-$`sin(\alpha) \approx  tg (\alpha) \approx \alpha`$ (rad), et $`cos(\alpha) \approx 1`$.
+$`sin(i) \approx  tg(i) \approx \i`$ (rad), et $`cos(i) \approx 1`$.
 
 * L'optique géométrique limitée aux conditions de Gauss s'appelle l'**optique gaussienne** ou **optique paraxiale**.
  
@@ -110,7 +110,7 @@ puis $`\overline{\gamma_t}`$ avec (equ.2), et déduis $`\overline{A_{ima}B_{ima}
 ! *UTILE 1* :<br>
 ! La relation de conjugaison et l'expression du grandissement transversal pour un miroir plan 
 ! s'obtiennent en réécrivant ces deux équations pour un miroir sphérique dans la limite
-! $`|\overline{SC}|\longrightarrow\infty`$.
+! $`|\overline{SC}|\longrightarrow\infty`$.<br>
 ! Tu obtiens alors : $`\overline{SA_{ima}}= - \overline{SA_{obj}}`$ et
 ! $`\overline{\gamma_t}=+1`$.
 
@@ -121,7 +121,7 @@ puis $`\overline{\gamma_t}`$ avec (equ.2), et déduis $`\overline{A_{ima}B_{ima}
 ! (pour mémoriser : milieu d'incidence = milieu d'émergence, donc même vitesse de propagation apparente de la lumière, mais le
 sens de propagation est inversé après la réflexion sur le miroir)<br>
 ! - pour passer du sphérique au plan : $`|\overline{SC}|\longrightarrow\infty`$ <br>
-! Tu retrouves bien pour un miroir plan :
+! Tu retrouves bien pour un miroir plan :<br>
 ! $`\overline{SA_{ima}}= - \overline{SA_{obj}}`$ and $`\overline{M_T}=+1`$ 
 
 
@@ -154,16 +154,16 @@ Les position des points focaux objet F et image F’ se déduisent facilement de
 * avec des **objets réels** 
 
 ![](Thin-spherical-mirror-InfAC-1000.jpg)<br>
-Fig. 5.  Concave mirror with object between infinity and C
+Fig. 5.  Miroir concave avec objet situé entre moins l'infini et C.
 
 ![](Thin-spherical-mirror-CAF-1000.jpg)<br>
-Fig. 6.  Concave mirror with object between C and F/F’
+Fig. 6.  Miroir concave avec objet situé entre C et F/F’
 
 ![](Thin-spherical-mirror-FAS-1000.jpg)<br>
-Fig. 7.  Concave mirror with object between F/F’ and S
+Fig. 7.  Miroir concave avec objet situé entre F/F’ et S
 
 ![](Thin-spherical-mirror-InfAS-1000.jpg)<br>
-Fig. 8.  Convex mirror
+Fig. 8.  Miroir convexe