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@@ -91,41 +91,27 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
    
   et de repère orthonormé associé le *repère cylindrique $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_{\rho}}, \overrightarrow{e_{\varphi}}, \overrightarrow{e_z})}`$*.
 
-#### Comment caractériser cette distribution de courant ?
-
-<!--repris de l'électrostatique, à modifier avant de mettre en ligne---     
-* La distribution de charges est décrite par une **densité de charge $`\dens=\dens(\rho,\varphi,z)`$**.
-<br>
-   * L'*invariance par rotation* d'angle $`\Delta\varphi`$ quelconque impose **$`\require{\cancel}\dens= \dens(\rho,\xcancel{\varphi}, z)`$**.
-   * L'*invariance par translation* de longueur $`\Delta z`$ quelconque impose  **$`\require{cancel}\dens= \dens(\rho,\varphi, \xcancel{z})`$**.
-<br>
-* *Au final*, la densité volumique de charge **$`\dens`$ ne dépend que de z** :   
-*$`\mathbf{\left.\begin{array}{l}
-\dens=\dens\,(\rho, z) \\
-\dens=\dens\,(\rho, \varphi)
-\end{array}\quad\right\}
-\,\Longrightarrow}`$* **$`\mathbf{\dens=\dens(\rho)}`$**
-
------------------------->
 
 <br>
 
 #### Comment caractériser cette distribution de courant ?
 
-* Dans le cas où la *section droite* du fil conducteur est *négligée*, le courant est simplement décrit par l'**intensité $`I`$** qui parcourt le fil. 
+* Dans le cas où la *section droite* du fil conducteur est *négligée*, le **courant** est simplement décrit 
+ par l'intensité *$`I`$* qui parcourt le fil. Le **sens du courant** dans le fil est *précisé par une flèche*.   
+ _(en magnétostatique, le courant est constant, donc son sens ne varie pas au cours du temps)._
 
 * Dans le cas contraire où la *section droite* est *non négligée*, le courant est décrit par un
- **vecteur densité de courant $\overrightarrow{`j}`$**.
+ **vecteur densité de courant $'\overrightarrow{j}`$**.
 <br>
-   * L'*invariance par rotation* d'angle $`\Delta\varphi`$ quelconque impose **$`\require{\cancel}j \overrightarrow{`j} = \overrightarrow{`j}(\rho,\xcancel{\varphi}, z)`$**.   
-   * L'*invariance par translation* de longueur $`\Delta z`$ quelconque impose  **$`\require{cancel}\overrightarrow{`j}= \overrightarrow{`j}(\rho,\varphi, \xcancel{z})`$**.   
+   * L'*invariance par rotation* d'angle $`\Delta\varphi`$ quelconque impose **$`\require{\cancel}j \overrightarrow{j} = \overrightarrow{j}(\rho,\xcancel{\varphi}, z)`$**.   
+   * L'*invariance par translation* de longueur $`\Delta z`$ quelconque impose  **$`\require{cancel}\overrightarrow{j}= \overrightarrow{j}(\rho,\varphi, \xcancel{z})`$**.   
 <br>
-* *Au final*, le vecteur densité volumique de courant **$`\overrightarrow{`j}`$ ne dépend que de z** :   
+* *Au final*, le vecteur densité volumique de courant **$`\overrightarrow{j}`$ ne dépend que de z** :   
 *$`\mathbf{\left.\begin{array}{l}
-\overrightarrow{`j}=\overrightarrow{`j}\,(\rho, z) \\
-\overrightarrow{`j}=\overrightarrow{`j}\,(\rho, \varphi)
+\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}\,(\rho, z) \\
+\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}\,(\rho, \varphi)
 \end{array}\quad\right\}
-\,\Longrightarrow}`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{`j}=\overrightarrow{`j}(\rho)}`$**
+\,\Longrightarrow}`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}(\rho)}`$**
 
 Image à faire   
 _Un cylindre infini est, lorsqu'il est parcourue par un courant réparti uniformément dans son volume, est l'exemple le plus simple de distribution cylindrique de courant._
@@ -135,9 +121,9 @@ _Un cylindre infini est, lorsqu'il est parcourue par un courant réparti uniform
 #### Comment déterminer la direction de $`\overrightarrow{B}`$ ?
 
 * **L'effet** possède les *invariances de sa cause* :
-$`\Longrightarrow`$**$`\mathbf{\overrightarrow{B}}`$** possède les *invariances de $`\overrightarrow{`j}`$*
+$`\Longrightarrow`$**$`\mathbf{\overrightarrow{B}}`$** possède les *invariances de $`\overrightarrow{j}`$*
 
-* $`\mathbf{\overrightarrow{`j}=\overrightarrow{`j}(\rho)\Longrightarrow}`$ **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}`$**
+* $`\mathbf{\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}(\rho)\Longrightarrow}`$ **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}`$**
 
 ![](magnetostat-fil-symetries-direction-B_v2_L1200.gif)
 
@@ -149,17 +135,11 @@ $`\Longrightarrow`$**$`\mathbf{\overrightarrow{B}}`$** possède les *invariances
 Le plan $`P_2`$ qui contient le point $`M`$ et perpendiculaire à l'axe $`Oz`$ est plan de d'anti-symétrie pour la distribution de courant. En tout point d'un plan d'anti-symétrie, $`\overrightarrow{B}`$ vecteur axial est contenu dans ce plan, ce qui est bien vérifié.   
 
 <br>
+De façon plus concise :   
 * **En tout point $`M`$** l'espace,
 *$`\left.\begin{array}{l} \overrightarrow{B}\;\text{vecteur axial} \\
 P_1\,(M, \overrightarrow{e_{\rho}}, \overrightarrow{e_z})\; \text{plan de symétrie}\end{array}\right\}\,\Longrightarrow`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\rho}\,\overrightarrow{e_{\varphi}}}`$**
 <br>
-et donc future écriture quand la figure sera modifiée :
-*$`\left.\begin{array}{l} \overrightarrow{E}\;\text{vecteur polaire} \\
-P_0\,(M, \overrightarrow{e_{\varphi}}, \overrightarrow{e_{\rho}})\; \text{plan de symétrie} \\
-P_1\,(M, \overrightarrow{e_{\rho}}, \overrightarrow{e_z})\; \text{plan de symétrie} \\
-\end{array}\right\}\,\Longrightarrow`$*
-**$`\mathbf{\overrightarrow{E}=E_{\rho}\,\overrightarrow{e_{\rho}}}`$**
-
 
 #### Comment s'exprime $`\overrightarrow{B}`$ en tout point de l'espace ?