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@@ -106,6 +106,7 @@ pour calculer le champ  $`\overrightarrow{B}`$ en tout point de l'espace *avec m
 
 #### 2° étape : Choix du contour d'Ampère, de son orientation, et calcul de la circulation
 
+<br>
 Le théorème d'Ampère permet de calculer le champ magnétique en un point $`M`$ quelconque, 
 donc en tout point $`M`$ de l'espace.
 
@@ -159,31 +160,17 @@ $`\hspace{4.5cm}=  B\;dl \times ( \underbrace{\overrightarrow{e_{\beta}}\cdot \o
 
 * **En chaque point $`P`$** du contour d'Ampère 
 **où $`\overrightarrow{dl}\parallel\overrightarrow{B}`$**, le champ magnétique 
-**$`\overrightarrow{B}`$** a une même valeur unique, une**valeur constante , ou une valeur nulle**.   
+**$`\overrightarrow{B}`$** a une même valeur unique, une **valeur constante , ou une valeur nulle**.   
 <br>
 En effet, le *théorème d'Ampère* est une *équation unique*, qui ne doit donc 
 contenir qu'*une seule inconnue*, la valeur non nulle et constante de 
 $`\overrightarrow{B}`$ lorsque $`\overrightarrow{dl}\parallel\overrightarrow{B}`$.   
-<br>
 ! *Note* :    
 ! Cette remarque est indispensable pour le calcul de $`\overrightarrow{B}`$
 ! créé par un plan infini parcouru par un vecteur densité de courant uniforme.  
 !
 ! Il faudra alors considérer un élément de symétrie supplémentaire par rapport à 
-! l'étude d'une distribution de charge à symétrie cylindrique ou sphérique.
-
-<!----------
-Avec ces 3 conditions, le calcul du premier terme du théorème d'Ampère est simple,
-et le résultat est une expression ne contenant 
-------------->
-
-<!-----------
-Par ailleurs le **théorème d'Ampère'** est une **équation unique** qui, une fois 
-le produit scalaire $`\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}`$ réalisé sur 
-chaque $`dl`$, relie la composante $`B=B_{\beta}(\beta)`$ à un courant. Il *ne doit donc y avoir qu'une seule inconnue*, 
-$`B=B_{\beta}(\alpha)`$ dans l'exemple considéré. 
---------------->
-
+! l'étude d'une distribution de charge à symétrie cylindrique ou sphérique.   
 !!! *Contre-exemple* :   
 !!! 
 !!! Supposons que dans un repère de l'espace
@@ -218,8 +205,6 @@ $`B=B_{\beta}(\alpha)`$ dans l'exemple considéré.
 !!!
 !!! Au final, l'équation unique composant le théorème d'Ampère ne permettrait pas alors de calculer 
 !!! $`\overrightarrow{B}`$.
-
-
 !!!! *Attention* :   
 !!!! *Ne pas confondre composante et amplitude* de $`\overrightarrow{B}`$.   
 !!!! *Faire attention aux signes*.
@@ -248,10 +233,9 @@ $`B=B_{\beta}(\alpha)`$ dans l'exemple considéré.
 
 #### 3° étape : Calcul du l'intensité (en valeur algébrique) du courant traversant une surface d'Ampère adaptée
 
+<br>
 Cette **étape 3** consiste dans le **deuxième terme du théorème d'Ampère** à
-*identifer et calculer l'intensité (en valeur algébrique) du courant traversant une surface d'Ampère adaptée* à travers une surface d'Ampère $`S_A`$ qui s'appuie
-sur le contour d'Ampère $`\Gamma_A`$, et d'orientation compatible avec l'orientation choisie pour $`\Gamma_A`$ selon
-la règle d'orientation de la main droite.   
+*identifer et calculer l'intensité (en valeur algébrique) du courant traversant une surface d'Ampère adaptée*.   
 <br>
 **ÉTAPE 3 :**   
 <br>
@@ -301,7 +285,9 @@ orienté $`\Gamma_{A\,or.}`$ **convient**.
 ! En effet, lorsque l'on somme des courants qui traversent $`S_{A\,or.}`$, ces calculs ont déjà
 ! été réalisés, même dans les cas où $`\overrightarrow{dS}\parallel\overrightarrow{j}`$ ou
 ! $`\overrightarrow{dS}\perp\overrightarrow{j}`$, puisque tu as  
+!
 ! $`\displaystyle\overline{I}=\iint_S \overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}`$
+!
 ! sur toute surface $`S\in S_{A\,or.}`$ traversée par un courant et dont l'aire aura été négligée.
 
 * Dans l'expression $``\displaystyle\sum_{S_{A\,or.}}\overline{I}`$,