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Update 12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -118,7 +118,7 @@ est dit *transverse*.
 
 #### Comment écrire simplement l'expression d'une OPPM ?
 
-*  L'**écriture générale** d'une OPPM $`\big(\overrightarrow{E}\,\overrightarrow{B}\big)`$ dans un *repère cartésien direct $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})}`$ 
+*  L'**écriture générale** d'une OPPM $`\mathbf{\big(\overrightarrow{E}\,\overrightarrow{B}\big)}`$ dans un *repère cartésien direct $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})}`$ 
 quelconque* de l'espace, est :
 
 $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
@@ -137,7 +137,7 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{B}=\left|
    \end{array}
    \right.`$
    
-* Les champs **$`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$** sont **liés** :
+* Les champs **$`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$ et $`\mathbf{\overrightarrow{B}}`$** sont **liés** :
    * par les *équations de Maxwell*.
    * plus simplement par la propriété de 
 l'OPPM, *$`\mathbf{\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{B}}`$*   
@@ -147,7 +147,7 @@ l'OPPM, *$`\mathbf{\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrighta
 * Je peux toujours choisir l'**un des vecteurs de base** *en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$*.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
 _Exemple avec_ $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k`$ :  
-<br>
+
 $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=E_0y\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
@@ -157,11 +157,11 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
 
 ##### OPPM polarisée rectilignement
 
-* Je peux toujours choisir **un deuxième vecteur de base** *en direction de $`\overrightarrow{E}`$*.  
+* Je peux toujours choisir **un deuxième vecteur de base** *en direction de $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$*.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
 _Exemple d'une OPPM se propageant selon_ $`\overrightarrow{e_z}`$
  _et polarisée ractilignement selon_ $`\overrightarrow{e_x}`$ :
-<br>
+
 $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=0)\\
@@ -170,11 +170,11 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
    \right.`$   
 soit :   
 $`\overrightarrow{E}=E_0\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)`$   
-où $`\phi`$ est le déphasage à l'origine des temps $`(t=0)`$.
+où $`\mathbf{\phi}`$ est le déphasage à l'origine des temps $`\mathbf{(t=0)}`$.
 
-* Je peux toujours choisir **une origine des temps** *telle que $`\phi(t=0)=0`$* :   
+* Je peux toujours choisir **une origine des temps** *telle que $`\mathbf{\phi(t=0)=0}`$* :   
 <br>
-**$`\hspace{0.6cm}\mathbf{\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)}`$** 
+**$`\hspace{0.6cm}\Large{\mathbf{\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)}}`$** 
 
 ##### OPPM polarisée elliptiquement
 
@@ -183,18 +183,6 @@ où $`\phi`$ est le déphasage à l'origine des temps $`(t=0)`$.
 
 
 
-Si de plus l'OPPM est polarisée rectilignement selon l'un des deux vecteurs de base restants,
-par exemple le vecteur $`\overrightarrow{e_x}`$, alors l'écriture de l'OPPM se simplifie encore :
-
-$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
-   \begin{array}{l}
-      E_x=E_0\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
-      E_y=0\\
-      E_z=0\\
-   \end{array}
-   \right.`$
- 
-
 
 #### Quelles sont les limitations de l'OPPM, et de toute somme intégrale d'OPPMs ?