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@@ -305,7 +305,7 @@ $`\require{\cancel}\begin{align}
 ! *Note* : Tu retrouves bien que les composantes du rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$ selon $`\rho`$ et $`z`$ sont nulles,
 ! comme démontré au paragraphe précédent.<br>
 ! 
-! Si cette démonstration est donnée, il est alors possible d'utiliser son résultat pour écrire simùplement : <br>
+! Si cette démonstration précédente est réalisée, il est alors possible d'utiliser son résultat pour écrire simùplement : <br>
 ! $`\require{\cancel}\begin{align}
 ! \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}
 ! &\;= \,\dfrac{1}{\rho}\,\left(\dfrac{\partial (\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\;-\;\xcancel{\dfrac{\partial B_{\rho}}{\partial \varphi}}\right)
@@ -314,18 +314,18 @@ $`\require{\cancel}\begin{align}
 ! \end{align}`$
 
 
---------------------------------------------->
-
 #### Qu'impliquent les invariances de  $`\overrightarrow{B}`$ ?
 
-<!--A ADAPTER AU CHAMP MAGNETIQUE-----------
 
-* L'étude des invariances de la distribution de charge implique en tout point de l'espace :   **$`\mathbf{\overrightarrow{E}=\overrightarrow{E}(\rho)}=E_{\rho}(\rho)\,\overrightarrow{E_\rho}`$** 
+* L'étude des invariances de la distribution de courants implique en tout point de l'espace :  
+* **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}=B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_\varphi}`$** 
 
-* Dans l'espression $`\dfrac{\partial\left(\rho\,E_{\rho}\right)}{\partial\,\rho}`$, le terme **$`\rho\,E_{\rho}(\rho)`$** est une **fonction de la seule coordonnée $`\rho`$**. l'opérateur de *dérivée partielle* $`\dfrac{\partial}{\partial\,\rho}`$ peut être *remplacée par* l'opérateur de *dérivée totale* $`\dfrac{d}{d\rho}`$.
+* Dans l'espression $`\dfrac{\partial\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)}{\partial\,\rho}`$, le terme **$`\rho\,B_{\varphi}(\rho)`$**
+est une **fonction de la seule coordonnée $`\rho`$**. l'opérateur de *dérivée partielle* $`\dfrac{\partial}{\partial\,\rho}`$
+peut être *remplacée par* l'opérateur de *dérivée totale* $`\dfrac{d}{d\rho}`$.
 
-* $`\Longrightarrow`$  la divergence de $`\overrightarrow{E}`$ se réécrit :   
-**$`\mathbf{div\overrightarrow{E}=\dfrac{1}{\rho}\cdot\dfrac{d\left(\rho\,E_{\rho}\right)}{d\rho}}`$**
+* $`\Longrightarrow`$  le rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$ se réécrit :   
+**$`\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}=\dfrac{1}{\rho}\cdot\dfrac{d\left(\rho\,B_{\varphi}\right)}{d\rho}}`$**
 
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