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@@ -376,9 +376,9 @@ situés en tout *point $`P`$ de la spire* de coordonnées cylindriques
 
 * Il est possible de **paramétrer le problème**, 'introduire des *grandeurs physiques intermédiaires utiles à notre perception* du problème. Ainsi nous portons sur la figure :   
 <br>
-   * la distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||=\sqrt{R^2+z^2}`$ qui intervient dans la loi de Biot et Savard
-   * le vecteur $`\overrightarrow{e_d}`$ tel que le vecteur $`\overrightarrow{PM}`$ s'écrive $`\overrightarrow{PM}=d\cdot \overrightarrow{e_d}`$
-   * l'angle $`\alpha =\widehat{OMP}`$
+   * la *distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||=\sqrt{R^2+z^2}`$* qui intervient dans la loi de Biot et Savard
+   * le *vecteur $`\overrightarrow{e_d}`$* tel que le vecteur $`\overrightarrow{PM}`$ s'écrive $`\overrightarrow{PM}=d\cdot \overrightarrow{e_d}`$
+   * l'*angle $`\alpha =\widehat{OMP}`$*
 
 
 ##### Expression du champ magnétique élémentaire, puis calcul de $`\overrightarrow{B}`$
@@ -387,19 +387,19 @@ situés en tout *point $`P`$ de la spire* de coordonnées cylindriques
 en tout point $`P`$ de la spire parcourue par le courant $`I`$ créé 
 *en tout point M* de l'espace le **champ magnétique élémentaire**   
 <br>
-**$`\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}`$**$`\;=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P
+**$`\mathbf{\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}}`$**$`\;=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P
 \land\overrightarrow{PM}}{||\overrightarrow{PM}||^3}`$   
 
 $`\hspace{2cm}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot R\,d\varphi\,\overrightarrow{e_{\varphi}}\land d\,\overrightarrow{e_d}}{d^3}`$   
 
-*$`\hspace{2cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}\cdot \overrightarrow{e_{\varphi}}\wedge \overrightarrow{e_d}`$*  
+*$`\boldsymbol{\mathbf{\hspace{2cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}\cdot \overrightarrow{e_{\varphi}}\wedge \overrightarrow{e_d}}}`$*  
 <br>
 
 * **Pour tout point $`P`$** de la spire portant l'élément de courant $`I\,\vec{dl}_P`$ de la spire
 **existe $`P'`$** point sur la spire *symétrique de $`P`$ par rapport an centre $`O`$*
-de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_P'`$ 
+de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_{P'}`$ 
 **tel que**    
-**$`\mathbf{I\,\overrightarrow{dl}_P' = - I\,\overrightarrow{dl}_P}`$**.   
+**$`\mathbf{I\,\overrightarrow{dl}_{P'} = - I\,\overrightarrow{dl}_P}`$**.   
 <br>
 
 * La figure suivante montre une coupe de la spire dans le *plan $`\mathcal{P}`$* qui 
@@ -420,7 +420,7 @@ de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_P'`$
 
   et tu peux écrire :   
   <br>
-  **$`\displaystyle\overrightarrow{B_M}`$**$`\displaystyle\;\,=\int_{P\in\mathcal{C}}\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M} = \int_{P\in\mathcal{C}} dB_{P,z}\;\overrightarrow{e_z}`$   
+  **$`\mathbf{\displaystyle\overrightarrow{B_M}}`$**$`\displaystyle\;\,=\int_{P\in\mathcal{C}}\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M} = \int_{P\in\mathcal{C}} dB_{P,z}\;\overrightarrow{e_z}`$   
   <br>
   *$`\displaystyle\hspace{1cm}=\int_{P\in\mathcal{C}} sin\,\alpha\; dB_P\times\overrightarrow{e_z}`$*   
   <br>
@@ -428,7 +428,7 @@ de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_P'`$
   <br>
   $`\displaystyle\hspace{1cm}=sin\,\alpha\;\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R}{d^2}  \;\Big[\varphi\Big]_0^{2\pi}\;\overrightarrow{e_z}`$    
   <br>
-  **$`\hspace{1cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{2}\dfrac{R\;sin\,\alpha}{d^2}\;\overrightarrow{e_z}`$**   
+  **$`\boldsymbol{\mathbf{\hspace{1cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{2}\dfrac{R\;sin\,\alpha}{d^2}\;\overrightarrow{e_z}}}`$**   
   <br>
 
 * Il est temps de **réécrire** le résultat précédent en le réexprimant **en fonction des données initiales** décrivant la