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@@ -271,7 +271,7 @@ $`div\,\big(
 
 * Dans le cadre de la physique classique, espace et temps sont indépendants, l'ordre de dérivation par une variable spatiale et une variable temporelle n'importe pas :   
 
-$`\dfrac{\partial}{\partial t}\left($`\dfrac{\partial}{\partial x}\right) =\dfrac{\partial}{\partial x}\left(\dfrac{\partial}{\partial t}\right) `$    
+$`\dfrac{\partial}{\partial t}\left(\dfrac{\partial}{\partial x}\right) =\dfrac{\partial}{\partial x}\left(\dfrac{\partial}{\partial t}\right) `$    
     * L'opérateur divergence n'est constitué que de dérivées partielles de variables d'espace.
     * $`\dfrac{\partial}{\partial t}`$ est une dérivée partielle de la variable temps.
 $`\Longrightarrow\quad div\left(\dfrac{\partial}{\partial t}\right)= \dfrac{\partial}{\partial t}
@@ -281,7 +281,7 @@ Nous obtenons :
 $`div\,\overrightarrow{j} + \epsilon_0 \;\dfrac{\partial}{\partial t}
 \left(div\,\overrightarrow{E}\right)=0`$
 
-* En utilisant la loi de Maxwell-Gauss $`div\,\overrightarrow{E}=\dfrac{\dens^{3D}}{\epsilon_0} nous obtenons l'équation de conservation locale de la charge électrique en régime variable (donc toujours vérifiée) :   
+* En utilisant la loi de Maxwell-Gauss $`div\,\overrightarrow{E}=\dfrac{\dens^{3D}}{\epsilon_0}`$ nous obtenons l'équation de conservation locale de la charge électrique en régime variable (donc toujours vérifiée) :   
 <br>
 $`div\,\overrightarrow{j} +\dfrac{\partial \dens^{3D}}{\partial t}=0`$
 
@@ -299,15 +299,15 @@ $`S`$ étant la surface fermée que délimite le volume $`\tau`$.
 <br>
 Appliquons-le au premier terme de notre égalité :   
 <br>
-$`\displaystyle/oiint_S \overrightarrow{U}\cdot dS + \iiint_{\Ltau}\dfrac{\partial \dens^{3D}}{\partial t}\Big)\,t\tau=0`$.  
+$`\displaystyle\oiint_S \overrightarrow{U}\cdot \overrightarrow{dS} + \iiint_{\Ltau}\dfrac{\partial \dens^{3D}}{\partial t}\Big)\,t\tau=0`$.  
 <br>
 En remarquant de nouveau qu'espace et temps sont indépendants en physique classique, l'ordre de dérivation ou intégration par une variable spatiale et une variable temporelle n'importe pas :    
 <br>
-$`\displaystyle/oiint_S \overrightarrow{U}\cdot dS +\dfrac{\partial \dens^{3D}}{\partial t} \left(\iiint_{\Ltau}\dens^{3D} \,d\tau\right)=0`$.    
+$`\displaystyle\oiint_S \overrightarrow{U}\cdot \overrightarrow{dS} +\dfrac{\partial \dens^{3D}}{\partial t} \left(\iiint_{\Ltau}\dens^{3D} \,d\tau\right)=0`$.    
 <br>
 et en constatant que $`\displaystyle\iiint_{\Ltau}\dens^{3D} \,d\tau`$ est la charge totale $`Q_{int}`$ contenue dans le volume $`\tau`$, nous obtenons la relation intégrale de la loi de conservation de la. charge :   
 <br>
-$`\displaystyle/oiint_S \overrightarrow{U}\cdot dS +\dfrac{\partial Q_{int}}{\partial t}=0`$.    
+$`\displaystyle\oiint_S \overrightarrow{U}\cdot \overrightarrow{dS} +\dfrac{\partial Q_{int}}{\partial t}=0`$.    
 <br>
 qui s'énonce "Le flux du vecteur densité de courant volumique à travers une surface fermée, et égale à la dérivée temporelle de la charge totale contenue à l'intérieur de cette surface fermée."