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@@ -457,13 +457,13 @@ et soit un **ligne fermée C quelconque** dans un plan de l'espace.
 
 ![](Ampere-theorem-1-L1200.jpg)
 
-* Soit une **surface ouverte S quelconque qui s'appuie sur le contour C**.
+* Soit une **surface ouverte S quelconque** *qui s'appuie sur le contour C*.
 
 ![](Ampere-theorem-2-L1200.jpg)
 
-* Choisis une **orientation quelconque du contour C**, et **oriente en conséquence
-chaque surface élémentaire dS** constituant la surface S selon la **règle d'orientation 
-de l'espace dite "de la main droite"**.
+* Choisis **une orientation quelconque du contour C**, et *oriente en conséquence
+chaque surface élémentaire dS* constituant la surface S selon la *règle d'orientation 
+de l'espace "de la main droite"*.
 
 ![](Ampere-theorem-3-L1200.jpg)
 
@@ -472,10 +472,10 @@ Partant de la loi de Biot et Savart, le théorème d'Ampère montre que :
 * La **circulation du champ d'induction magnétique $`B`$ le long du contour C**
 est égale à la *somme algébrique des courants électriques traversant la surface S*, 
 <br><br>
-**$`\Large\mathbf{\boldsymbol{\Loint_C \quad\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl} = \mu_0 \cdot \sum_n \overline{I_n}}}`$** 
+**$`\Large\mathbf{\boldsymbol{\Loint_C \quad\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl}}}`$** *$`\Large\mathbf{\boldsymbol{= \mu_0 \cdot \sum_n \overline{I_n}}}`$* 
 <br>  
 ou, ce qui revient au même, au *flux du vecteur densité volumique de courant à travers la surface S*<br><br>
-**$`\Large\mathbf{\boldsymbol{\Loint_C \quad\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl} = \mu_0 \cdot \iint_S \overrightarrow{j} \cdot \overrightarrow{dS}}}`$** 
+**$`\Large\mathbf{\boldsymbol{\Loint_C \quad\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl}}}`$** *$`\Large\mathbf{\boldsymbol{= \mu_0 \cdot \iint_S \overrightarrow{j} \cdot \overrightarrow{dS}}}`$* 
 
 <!--![](Ampere-theorem-4-L1200.jpg)-->
 
@@ -490,11 +490,11 @@ ou, ce qui revient au même, au *flux du vecteur densité volumique de courant
 vecteur champ d'induction magnétique le long d'un contour fermé aux courants qui traversent
 toute surface ouverte s'appuyant sur le contour.
 
-* Il permet un **calcul très simple** de cette circulation, là où un calcul direct 
+* Il permet un **calcul très simple de cette circulation**, là où un calcul direct 
 serait extrêmement compliqué.
 
 * Le calcul de la circulation de $`\overrightarrow{B}`$ n'a 
-**pas d'application utile dans le cas général**.
+*pas d'application utile dans le cas général*.
 
 * Cependant, le théorème d'Ampère **permet un calcul très simple le champ magnétique**
 créé par une *distribution de courant présentant de hautes symétries et invariances*.<br>
@@ -512,12 +512,12 @@ en matière-énergie : "espace-temps-matière-énergie".
 
 #### Comment dois-tu l'utiliser ?
 
-* Ce point est développé dans le **chapitre "Application du théorème d'Ampère"**.
+* Ce point est développé dans le chapitre "Application du théorème d'Ampère".
 
-* Appliquer le thèorèmes d'Ampère et de Gauss *nécessite la* **maitrîse
+* Appliquer le thèorèmes d'Ampère et de Gauss nécessite la **maitrîse
 des propriétés d'invariances et de symétries** des distributions de charges (Gauss)
-et courants (Ampère), et des **propriétés de symétrie des vecteurs vrais** (ou polaires)
-et **des pseudo-vecteurs** (ou vecteurs axiaux). 
+et courants (Ampère), et des *propriétés de symétrie des vecteurs vrais* (ou polaires)
+et *des pseudo-vecteurs* (ou vecteurs axiaux). 
 
 * Ces propriétés sont *abordé dans le* **chapitre "Invariances et symétries"**.
 
@@ -829,6 +829,10 @@ entièrement annulée par la circulation $`\overrightarrow{B}`$ sur le même dC
 aux surfaces élémentaires voisines.   
 $`\Longrightarrow`$ la somme des circulations selon tout ces contours élémentaires dC ne contrinuant pas au contour C est nulle.
 
+<!---------------------
+* Toute surface élémentaire $`\overrightarrow{dS}`$ de $`S`$
+------------------->
+
 ![](Th-Stokes-8-L1200.jpg)
 
 ![](Th-Stokes-9-L1200.jpg)