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@@ -99,14 +99,15 @@ Dans ces équations,
 ! volumique de courant, qui correspond à un courant élémentaire $`dI`$ réel à travers un vecteur
 ! surface élémentaire $`\overrightarrow{dS}`$ au point considéré : $`dI=\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}`$.   
 ! 
-! Je remarque que le terme *$`\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$* 
+! Je remarque que le terme *$`\mathbf{\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}}`$* 
 ! est *homogène à un vecteur densité volumique de courant.*   
 !
-! De ce fait il est ainsi souvent dénommé vecteur densité volumique de *courant de déplacement*
-! de notation $`\overrightarrow{j}_{dépl}.
+! De ce fait il est ainsi souvent dénommé vecteur densité volumique de `*courant de déplacement*
+! de notation $`\mathbf{\overrightarrow{j}_{dépl}}`$*$=\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$* .
 ! 
 ! Avec cette dénomination, l'équation de Maxwell-Ampère peut se réécrire :   
-! $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\big(\overrightarrow{j} +\overrightarrow{j}_{dépl}`$
+!
+! $`\mathbf{\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\big(\overrightarrow{j} +\overrightarrow{j}_{dépl}\big)}`$
 <!---------------
 !! *Pour aller plus loin:*   
 !! Cette remarque, que $`\rho=\rho_{totale}`$ et $`\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet :