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@@ -180,29 +180,28 @@ Image à faire
 
 * *Choix de $`\mathbf{\Gamma_A}`$* : un **rectangle ABCD**   
    * inscrit dans le plan qui **contient de point $`M`$** et l'axe $`Oz`$**.
-   * dont deux branches, **BC et DA** sont *parallèles à l'axe $`Oz`$* et de *longueur $`h`$*,  
-     $`\Longrightarrow`$ sur ces branches, $`\overrightarrow{dl} \paral \overrightarrow{B}`$   
-     $`\Longrightarrow\quad\overrightarrow{dl} \cdot \overrightarrow{B}=\pm B\,dl`$   
-   * et les deux autres branches, **AB et CD** ont la *direction de $`\overrightarrow{e_{\rho}_M`$*,
+   * dont deux **branches BC et DA** sont *parallèles à l'axe $`Oz`$* et de *longueur $`h`$*,  
+     $`\Longrightarrow`$ sur ces branches, $`\overrightarrow{dl} \parallele \overrightarrow{B}`$   
+     $`\Longrightarrow\quad\overrightarrow{dl} \cdot \overrightarrow{B}=\pm\, B\,dl`$   
+   * et les deux autres **branches AB et CD** ont la *direction de $`\overrightarrow{e_{\rho}_M}`$*,   
      $`\Longrightarrow`$ sur ces branches, $`\overrightarrow{dl} \perp \overrightarrow{B}`$   
      $`\Longrightarrow\quad\overrightarrow{dl} \cdot \overrightarrow{B}=0`$    
    *  La branche **DA contient le point $`M`$** considéré, et est donc située à la distance *$`\rho_{DA}=\rho_M`$* de $`Oz`$.
    * La branche **BC est rejetée à distance infinie** de $`Oz`$,    
      $`\rho_{DA}\longrightarrow\infty`$,   
-     Où le champ magnétique est postulé nulle : *$`\displaystyle\lim_{\rho_{BC}}\overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}`$*   
+     où le champ magnétique est postulé nul : *$`\displaystyle\lim_{\rho_{BC}\rightarrow\infty}\overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}`$*   
 $`\Longrightarrow\quad\overrightarrow{dl} \cdot \overrightarrow{B}=0`$   
 
 ! *Remarque*   
-! Le fait de considéré le champ magnétique nul à distance infinie de l'axe de révolution du solénoïde infini
-! se déduit du champ magnétique créé dans tous l'espace par une bobine torique idéale, déduit de l'application
-! du théorème d'Ampère.    
-! En effet l'étude de ce cas avec le théorème d'Ampère qui démontre un champ magnétique nulle en tout point
-! à l'extérieur de la bobine torique, a été conduite aucune condition restritive sur $`R_1`$ et $`R_2`$, 
-! respectivement les valeurs des rayons intérieur et extérieur du tore.   
+! Le fait de considérer le champ magnétique nul à distance infinie de l'axe de révolution
+! se déduit du champ magnétique créé dans tous l'espace par une bobine torique idéale.
+! En effet l'étude de ce cas avec le théorème d'Ampère qui démontre un champ magnétique nul en tout point
+! à l'extérieur de la bobine torique, a été conduite sans aucune condition restritive sur $`R_1`$ et $`R_2`$, 
+! respectivement valeurs des rayons intérieur et extérieur du tore.   
 ! Un solénoïde infini de rayon $`R`$ peut s'interpréter comme le cas limite d'une bobine torique où les
 ! rayons $`R_1`$ et $`R_2`$ tendent tous deux vers l'infini, en gardant constant la différence $`R_2 - R_1 = R`$.   
 ! Il serait possible d'en déduire que le champ magnétique est nul en tout point à l'extérieur du solénoïde, résultat
-! que nous allons retrouver à partir du postulat $`\displaystyle\lim_{\rho_{BC}}\overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}`$.
+! que nous allons retrouver à partir du postulat $`\displaystyle\lim_{\rho_{BC}\rightarrow\infty}\overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}`$.
 
 
 #### Que signifie orienter le contour d'Ampère $`\Gamma_A`$ choisi ?