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@@ -318,14 +318,14 @@ $`\require{\cancel}\begin{align}
 
 
 * L'étude des invariances de la distribution de courants implique en tout point de l'espace :  
-**$`\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}=B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_\varphi}`$** 
+**$`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}=B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_\varphi}}`$** 
 
 * Dans l'espression $`\dfrac{\partial\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)}{\partial\,\rho}`$, le terme **$`\rho\,B_{\varphi}(\rho)`$**
 est une **fonction de la seule coordonnée $`\rho`$**. l'opérateur de *dérivée partielle* $`\dfrac{\partial}{\partial\,\rho}`$
 peut être *remplacée par* l'opérateur de *dérivée totale* $`\dfrac{d}{d\rho}`$.
 
 * $`\Longrightarrow`$  le rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$ se réécrit :   
-**$`\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}=\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{d\left(\rho\,B_{\varphi}\right)}{d\rho}\,\overrightarrow{e_z}}`$**
+**$`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}=\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{d\left(\rho\,B_{\varphi}\right)}{d\rho}\,\overrightarrow{e_z}}}`$**
 
 
 #### Comment remonter à l'expression de $`\overrightarrow{B}`$ ?
@@ -334,23 +334,23 @@ peut être *remplacée par* l'opérateur de *dérivée totale* $`\dfrac{d}{d\rho
 * $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}=\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{d\left(\rho\,B_{\varphi}\right)}{d\rho}`$ permet 
 l'écriture de la différentielle $`d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)`$* de la fonction $`\rho\,B_{\varphi}(\rho)`$ sous la forme :   
 <br>
-**$`\mathbf{d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)=\rho\,\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}\cdot d\rho}`$**
+**$`\boldsymbol{\mathbf{d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)=\rho\,\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}\cdot d\rho}}`$**
 
 * L'*intégration de $`d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)`$ entre $`\rho=0`$ et $`\rho_M`$*, $`M=M(\rho_M\,,\varphi_M\,, z_M)`$ étant un point quelconque de l'espace donne :   
 <br>
-**$`\displaystyle\mathbf{\int_{\rho=0}^{\rho_M}d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)=\rho_M\,B_{\varphi}(\rho_M)-0\times B_{\varphi}(0)}`$**
+**$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\int_{\rho=0}^{\rho_M}d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)=\rho_M\,B_{\varphi}(\rho_M)-0\times B_{\varphi}(0)}}`$**
 
 * **par raisons de symétries**, *$`\mathbf{\overrightarrow{B}}`$ est nul sur l'axe $`\mathbf{Oz}`$*,     
 $`\overrightarrow{B}(\rho=0) = \overrightarrow{0} \Longrightarrow 0 \times B_{\varphi}(0)=0`$,    
 (il suffisait de montrer que le champ garde une valeur finie en $`\rho=0`$)  
 <br>
-$`\quad\Longrightarrow`$ **$`\displaystyle\mathbf{\rho_M\,B_{\varphi}(\rho_M)=\int_{\rho=0}^{\rho_M}d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)}`$**
+$`\quad\Longrightarrow`$ **$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\rho_M\,B_{\varphi}(\rho_M)=\int_{\rho=0}^{\rho_M}d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)}}`$**
 
 * Nous obtenons alors, *en tout point $`\mathbf{M=M(\rho_M\,,\varphi_M\,, z_M)}`$*,    
 <br>
 **$`\left\{\begin{array}{l}
-\mathbf{\rho_M=0\Longrightarrow \overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}} \\
-\mathbf{\displaystyle\rho_M\gt 0 \Longrightarrow \overrightarrow{B}=\dfrac{1}{\rho_M}\int_{\rho=0}^{\rho_M}d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)\cdot\overrightarrow{e_{\varphi}}}
+\boldsymbol{\mathbf{\rho_M=0\Longrightarrow \overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}}} \\
+\boldsymbol{\mathbf{\displaystyle\rho_M\gt 0 \Longrightarrow \overrightarrow{B}=\dfrac{1}{\rho_M}\int_{\rho=0}^{\rho_M}d\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)\cdot\overrightarrow{e_{\varphi}}}}
 \end{array}\right.`$**