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@@ -575,9 +575,9 @@ par le paramètre appelé charge électrique de la particule.
 La force qui décrit l'action d'un champ électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`$ 
 sur une particule de charge $`q`$ est la force de Lorentz d'expression 
 
-$`\overrightarrow{F}_{\,Lorentz}=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}\Big)`$
+$`\overrightarrow{F}_{\,Lorentz}=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{\speed}\land\overrightarrow{B}\Big)`$
 
-  où $`\overrightarrow{v}`$ est le vecteur vitesse de la particule dans le référentiel d'inertie de l'observation.
+  où $`\overrightarrow{\speed}`$ est le vecteur vitesse de la particule dans le référentiel d'inertie de l'observation.
 
 !!!!! référentiel d'inertie = référentiel galiléen
 
@@ -589,19 +589,19 @@ $`d\mathcal{W}_{\,Lorentz}=\overrightarrow{F}_{Lorentz}\cdot\overrightarrow{dl}`
 soit
 
 $`\begin{align}
-d\mathcal{W}_{\,Lorentz}&=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}\Big)\cdot\overrightarrow{dl}\\
+d\mathcal{W}_{\,Lorentz}&=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{\speed}\land\overrightarrow{B}\Big)\cdot\overrightarrow{dl}\\
 &\\
-&= q\Big(\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}\Big)+ q\Big(\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}\Big)\\
+&= q\Big(\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}\Big)+ q\Big(\overrightarrow{\speed}\land\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}\Big)\\
 &\\
-&= q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl} + q\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big) \\
+&= q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl} + q\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big) \\
 \end{align}`$
 
-où $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)`$ est le produit mixte de la séquence des trois vecteurs.
+où $`\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)`$ est le produit mixte de la séquence des trois vecteurs.
 
-Comme les vecteurs $`\overrightarrow{v}`$ et $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{v}\,dt`$ du produit mixte sont colinéaires, celui-ci
+Comme les vecteurs $`\overrightarrow{\speed}`$ et $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{\speed}\,dt`$ du produit mixte sont colinéaires, celui-ci
 est donc nul, 
 
-$`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$,
+$`\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$,
 
 !!!! 
 !!!! <details markdown=1>
@@ -614,19 +614,19 @@ $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$,
 !!!! C'est donc un nombre réel, dont la valeur absolue s'identifie au volume du parallélépipéde 
 !!!! créé les trois vecteurs $`\vec{a}\,,\vec{b}\,,\vec{c}`$.
 !!!!
-!!!! Dans le cas étudié, deux vecteurs au moins du produit mixte $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)`$
-!!!! sont colinéaires car $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{v}\,dt`$.
+!!!! Dans le cas étudié, deux vecteurs au moins du produit mixte $`\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)`$
+!!!! sont colinéaires car $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{\speed}\,dt`$.
 !!!! Je peux dès lors m'assurer que ce produit mixte est nulle,    
 !!!! * soit en remarquant que trois vecteurs dont deux sont colinéaires s'inscrivent dans un même plan (2D)   
 !!!! et donc le volume (3D) construit par ces trois vecteurs est nul : 
-!!!! $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$   
+!!!! $`\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$   
 !!!! * soit en utilisant l'invariance du produit mixte par permutation circulaire,    
-!!!! $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=\Big(\overrightarrow{dl},\overrightarrow{v},\overrightarrow{B}\Big)`$
-!!!! $`=dt\times\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{v},\overrightarrow{B}\Big)`$
+!!!! $`\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=\Big(\overrightarrow{dl},\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B}\Big)`$
+!!!! $`=dt\times\Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B}\Big)`$
 !!!! et en remarquant que le produit vecoriel de deux vecteurs colinéaires est nul :
-!!!! $`\big\Vert\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{v}\big\Vert=\big\Vert\overrightarrow{v}\big\Vert\cdot\big\Vert\overrightarrow{v}\big\Vert\cdot \sin 0=0`$
-!!!! $`\Longrightarrow \overrightarrow{v}\land\overrightarrow{v}=\overrightarrow{0}`$   
-!!!! $`\Longrightarrow \Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$
+!!!! $`\big\Vert\overrightarrow{\speed}\land\overrightarrow{\speed}\big\Vert=\big\Vert\overrightarrow{\speed}\big\Vert\cdot\big\Vert\overrightarrow{\speed}\big\Vert\cdot \sin 0=0`$
+!!!! $`\Longrightarrow \overrightarrow{\speed}\land\overrightarrow{\speed}=\overrightarrow{0}`$   
+!!!! $`\Longrightarrow \Big(\overrightarrow{\speed},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$
 !!!! </details>
 !!!! 
 
@@ -636,9 +636,9 @@ $`\mathcal{W}_{\,Lorentz} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$
 
 ! *Remarque :*
 !
-! La *force magnétique $`\overrightarrow{F}_{\,magn.}=q\,\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}`$*, 
-! par nature perpendiculaire au vecteur vitesse $`\overrightarrow{v}`$ et donc au vecteur déplacement 
-! élémentaire $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{v}\,dt`$ en tout point de la trajectoire de la particule
+! La *force magnétique $`\overrightarrow{F}_{\,magn.}=q\,\overrightarrow{\speed}\land\overrightarrow{B}`$*, 
+! par nature perpendiculaire au vecteur vitesse $`\overrightarrow{\speed}`$ et donc au vecteur déplacement 
+! élémentaire $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{\speed}\,dt`$ en tout point de la trajectoire de la particule
 ! de charge $`q`$, *ne travaille pas* :
 !
 ! $`\mathbf{d\mathcal{W}_{\,magn} = \overrightarrow{F}_{magn}\cdot \overrightarrow{dl}=0}`$
@@ -649,7 +649,7 @@ $`\mathcal{W}_{\,Lorentz} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$
 
 La puissance cédée par le champ à cette particule s'écrit :
 
-$`\mathbf{d\mathcal{P}_{cédée} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}}`$
+$`\mathbf{\mathcal{P}_{cédée} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}}`$
 
 <!---QUESTION- que peut se poser l'apprenant--------------
 Pourquoi la dérivée par rapport au temps de l'énergie ne s'applique que sur dl et pas sur E?
@@ -659,31 +659,31 @@ Pourquoi la dérivée par rapport au temps de l'énergie ne s'applique que sur d
 ##### Puissance cédée dans un matériau
 
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} = \mathcal{n}\,q\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} = \mathcal{n}\,q\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}`$
 
 $`\dens=\mathcal{n}\,q`$
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} = \dens\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} = \dens\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}`$
 
-$`\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}=\overrightarrow{v}\cdot\overrightarrow{E}`$
+$`\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed}=\overrightarrow{\speed}\cdot\overrightarrow{E}`$
 
-$`\overrightarrow{j}=\dens\,\overrightarrow{v}`$
+$`\overrightarrow{j}=\dens\,\overrightarrow{\speed}`$
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\,\tau`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} = \sum_{i=1}^p \mathcal{n}_i\,q_i\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v_i}`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} = \sum_{i=1}^p \mathcal{n}_i\,q_i\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed_i}`$
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} = \sum_{i=1}^p \dens_i\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v_i}`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} = \sum_{i=1}^p \dens_i\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{\speed_i}`$
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} =  \sum_{i=1}^p\overrightarrow{j_i}\cdot\overrightarrow{E}\,\tau`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} =  \sum_{i=1}^p\overrightarrow{j_i}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$
 
 
 
-$`d\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}_{tot}\cdot\overrightarrow{E}\,\tau`$
+$`d\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}_{tot}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$
 
 $`\overrightarrow{j}_{tot}=\overrightarrow{j}`$
 
-$`\mathbf{d\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\,\tau}`$
+$`\mathbf{d\mathcal{P}_{cédée} = \overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau}`$